Способ измерения доз смешанного гаммаи бета излучения

,1249600 т 1/11 САНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ ЛЬСТВ ВТОРСНОМУ СВИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НОМИТЕТ СССРПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТКРЫТИЙ(46) 07. 08. 86. Бюл. У 29 (71) Рижский медицинский институт (72) В.И. Готлиб, В.Л. Гребенщиков(56) СЪаг 1 ев М.Ы, 5-гЪ 1 пйегп. Сопгегепсе ой Эов 1 шеггу. Бас Рац 1 ц, 1977, р. 313-323.КоягцпвМу А., Ио 1 в 1 а-Мдег М. СгарЫге-ппхей попггапярагепс 1,дР апй 1 ВО. Мп, Т 1 Йояйсетегя сош 1 ппес 1 ч.гЪ а гас-вЫе чайдщ яуягеш Еог Ъегаашша-йояппеггу. 4-гп 1 пг Сопй. ой Иш 1.пеясепсе Повппеггу, Кга 1 соч, Ро 1 апй.Бапге Р. Епе гесйегдея 1 цСкге Ме Ьойе вцг 11 пгег БсЬцйцщ уоп - цпд -йовеп дп е 1 пеш йвКеп ТЪегшо 1 цш- певгепгеп ЙояппеТег Кегпепегде, 1983, Вапй 26, Недуг 9, я. 374-378.(54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДОЗ СМЕШАННОГО ГАММА- И БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ(57) Изобретение относится к областирадиационной физики и предназначенодля определения вклада доз гамма- ибета-излучения при работе с источниками смешанного излучения с помощьютермолюминесцентных детекторов (ТЛД).Цель изобретения - упрощение способаи повышение точности определения.вклада обоих видов излучения. Цельдостигается тем, что одновременномуоблучению в исследуемом поле подвергают основной и дополнительный ТЗЩ,идентичный основному. При этом измерение кривых термовысвечивания (КТВ)осуществляют для дополнительного ТЛДпри скорости нагрева, обеспечивающейблизкий к нулю температурный градиенти намного меньше скорости нагрева основного ТЛД. По интенсивностям ЕТВосновного и дополнительного ТЛД определяют дозу смешанного излучения.3 ил.Изобретение относится к радиационной физике и предназначено для определения вклада доз гамма- и бета- излучения при работе с источниками смешанного излучения.Цель изобретения - упрощение способа определения вклада обоих видов излучения и повышение точности определения измеряемых доз.На фиг. 1 представлены КТВ, получающиеся при высвечивании двух иден тичных детекторов, один из которых4 облучен только от бета-источника С, а другой - только от гамма-источни- ка Со; на фиг. 2 - суммарная КТВ смешанного гамма-бета-излучения прибольшой скорости нагрева Ч,; на фиг, 3 - суммарная КТВ смешанного гамма-бета-излучения при малой скорости Ч нагрева. Предлагаемьй метод определения доз смешанного излучения основан на том, что при обычных небольших скоростях нагрева ТЛД в процессе высвечивания (3-7 Кс ) практически не возникает температурный градиент и высвечивание во всех слоях ТЛД происходит почти одновременно. Причем температура максимума КТВ имеет од-, но определенное значение, не зависящее от характера поглощения излучения. Фактически происходит как бы сложение пиков КТВ гамма- и бета- излучения (фиг. 3). С другой стороны, при нагреве ТЛД с большой скоростью наблюдается значительный температурный градиент (разница температур на противоположных сторонах дозиметра достигает порядка 100 С). Благодаря неравномерному распределению дефектов внутри ТЛД (экспоненциальный характер распределения бета-излучения по глубине) в сочетании с большим температурным градиентом в этом случае наблюдается разнесение пиков КТВ, характеризующих бета- и гамма-компоненты. Фактически при высокоскоростном нагреве лишь чачальная часть пика суммарной КТВ .зависит от вклада бета-излучения, причем интенсивность 1 (фиг. 2) соответствует интенсивности только гамма-компоненты излучения (сравнительно с КТВ 1, фиг. 1). Установлено, что одновременно с увеличением градиента наблюдается смещение пика КТВ в сторону больших температур, ввиду чего, начиная с некоторого оп 249600 юределенного знаЧения, температурныйпик перекрывается тепловым фономнагревательного элемента. Этим объясняется выбор оптимальной скоростинагрева порядка 30 Кс " (максимальный градиент при отсутствии перекрытия).Для непосредственного определения дозы каждой компоненты необходи мо также проведение предварительнойградуировки ТЛД при соответствующемтемпературном градиенте Ю, причем1 :1(1)где К - большой температурный гра 15 диент;и, +=3 (2)где- малый температурный гра 2диент.Отсюда легко определяется доза бе та-излучения:Пд = В, - а" (3)Изучение условий реализации способатакже показывает, что оптимальнымявляются детекторы из термолюминл фора, смешанные с фторопластом дляуменьшения теплопроводности до 110,25 Вт/м град.Для проверки предлагаемого методаиспользовали по два детектора диаметЗ 0 ром 3 мм и толщиной 0,8 мм.П р и м е р. Пару детекторов облучают равньдозами по 0,15 Гр отисточника гамма-излучения СО и бета-излучения от 1 фС. При снятии КТВодин детектор нагревают со скоростьюЧ, = 30 Кс "(разность температур потолщине около 100 С), кривая (фиг.2)имеет незначительное искажение посравнению с кривой 1 (фиг. 1), т.емаксимум интенсивности 1, соответст-,вует интенсивности гамма-компоненты.Конкретно 3(фиг. 1 и 2) равна1,0 отн.ед. Второй дополнительный детектор приснятии КТВ нагревают со скоростьюЧ = 4 Кс ". Его интенсивностьсо 2ставляет в 0,2 отн.ед. (фиг. 3).При градуировке эти же детекторыоблучают дозой 0,1 Гр от источника 50гамма-излучения и высвечивают в техже условиях, при этом для скоростинагрева Ч А составляет 0,16 Гр/ед.инт., а при скорости нагрева Чг 2составляет 1,5 Гр/ед.инт Подставляя эти значения в выражения (1)-(3),получаем следующие значения доз;01,р = 0 3 Гр; О = 0,16 Гр; РуЭто соответствует соотношению дозгамма- и бета-излучений, которыми .фактически облучались детекторы(11 / П х 1).Так как относительная интенсив.ность чистой бета-компоненты при снятии КТВ (кривая 2, фиг, 1) очень незначительна, ею можно пренебречь.Измерение термолюминесценции производят на измерителе с контактным методом нагрева.Предлагаемый способ расширяет арсенал радиодозиметрических методов, направленных на охрану здоровья персонал 4, использующего и изготавливающего радиоактивные изотопы,имеющие смешанный спектр излучения, и необходим для выбора соответствующих защитных мер по снижению и компенсации соответствующей наиболее .опасной компоненты излучения в диапазоне доз от 20 кэВ до 1 МэВ. б о р м у л а и з о б р е т е н и я Способ определения доэ смешанногогамма- и бета-излучения, заключающийся в измерении интенсивности 3, кривых термовысвечивания (КТВ) предварительно облученного в исследуемом, поле термолюминесцентного детектора (ТЛД) путем его нагрева со скорос О тьюЧ, отличающийсятемчто, с целью упрощения способа и увеличения точности определения .вклада обоих видов излучения, подвергают одновременному облучению с основным в исследуемом поле дополнительный ТЛД, идентичный основному, измерение интенсивности 2 КТВ дополнительного ТЛД осуществляют при скорости нагрева Ч, обеспечивающей близкий к нулю температурный градиент, причем УЧ, а дозу сме 1.шанного излучения определяют по интенсивностям кривых термовысвечивания Зи 3