Способ измерения электропроводности газовой среды

,СОЦИАЛИСТ 1 НЕСНИХ 2 СПУБЛИ Б 27 62 УоИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИ 1 КАВ ОМУ СВИДЕТЕЛЬСТ ственнь комсомола С, Фролов ский и етодь осферы и ва а с. 322. мые измереимости и вре анного возсфере.1973,РОВО ОСУДАРСТВЕННЫЙ НОМИТЕТ С ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТНРЫТ(56) Имянитов И. М. Прибодля измерения электричестры. М.: Гостехиздат, 1957Брагин Ю. А. и др, Пряния электрической проводмени релаксации иониэировдуха в стратосфере и мезоКосмические исследования,т. Х 1, вып. 1, с. 124-129(54) СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ЭЛЕКТРОННОСТИ ГАЗОВОЙ СРЕДЫ(57) Изобретение относится к спос бам динамических измерений параметрогазовых сред и может быть использовано в геофизических, метеорологическии космических исследованиях. Цельюизобретения является повышение точности измерений за счет устраненияявления остаточного заряда, накапливающегося на теле рассеивания, Поскорости изменения заряда на теле,помещенном в проводящую среду, косвенным способом определяют электропроводность. Для этого телу сообщаютначальный заряд и при падении его довеличины заданного уровня компарирования прикладывают заряд противопо.ложной полярности величина которогоравна сумме начального заряда и заряда отсчетного уровняДалее цикл заряд-разряд периодически повторяют,2 ил.15 10 Цоот 1 1 поС, - С, 2 Я о и Формула 30 етения заряда иовня. Изобретение относится к методамисследования электрических свойствгазовых сред и может быть использован в геофизических, метеорологических,космических исследованиях, в системах контроля окружающей среды,Целью изобретения является повышение точности измерения электропроводности газовой среды,На фиг. 1 изображена схема устройства, реализующего способ; на фиг. 2 - изменение заряда во времени на токо- проводящем теле,Устройство содержит сферический рабочий электрод 1, электрод 2 обратной связи, усилитель-компаратор 3, регулятор 4 опорного потенциала, регистратор заряда (не показан),Способ реализуется следующим образом.Электропроводящее тело, например электродную конструкцию сферической формы, изображенную на фиг, 1, помещают в исследуемую газовую среду, Электрод 1 образует рассеивающее тело, т.е. тело, с которого заряд стекает в окружающую среду. С помощью электрода 2 за счет эффекта электростатической индукции на электрод 1подается начальный электрический заряд величины +Ц, . Этот заряд рассеивается в атмосфере, и потенциал электрода спадает, приближаясь к величине, задаваемой регулятором 4. Этомупотенциалу соответствует заряд Ц(см, фиг. 2). В момент времени С,потенциалы на входах компаратора 3сравниваются, и на электрод 2 подаютзаряд противоположной полярности,соответствующий величине наводимогозаряда, равного сумме начального заряда и заряда отсчетного уровня, При этом суммарный заряд электрода 2 оказывается равным величине -Ц,Далее происходит процесс стеканияобъемного заряда отрицательной поляр ности, и при достижении значения -Я, являющегося вторым отсчетным уровнем подают заряд первоначальной полярности, величина которого равна сумме начального заряда и заряда второго отсчетного уровня, т.е. происходит переброс схемы в обратное состояниеПроцесс измерения циклически повторяется, Величина заряда +Ц , соответствующая порогу компарирования, выбирается из условия где Я - величина начального заряда;оЯ - величина заряда, соответствующая уровню компарации. Значение электропроводности определяется по результатам косвенных измерений заряда и времени спадания заряда до определенного уровня по формуле диэлектрическая постоянна вакуума;-моменты времени подачи начального заряда и заряд противоположной полярност Способ измерения электропроводиости газовой среды, заключающийся в том, что в среду вносят электропроводящее тело сферической формы, периодически сообщают ему начальный элект" рический заряд известной величины, измеряют время спадания заряда до выбранного отсчетного уровня, определяют скорость изменения величины заряда, по которой судят о величине электропроводности, о т л и ч а ю - щ и й с я тем, что, с целью повышения точности измерений, при достижении величины заряда отсчетного уровня телу сообщают заряд противоположной полярности, величина которого равна сумме начального заряда и заряда отсчетного уровня, и по достижении величины заряда второго отсчетного уровня подают заряд перво" начальной полярности, величина которого равна сумме начальн заряда второго отсчетног/49 Тирак 847ВНИИПИ Государственнопо делам ивобретений 113035, Иосква, Ж, Ра Подписное комитета СССР и открытий ская наб., д, 4/5