Способ юстировки коллиматора пучка тормозного -излучения

СОЮЗ СОВЕТСНИХСОЦИАЛИСТИЧЕСНИХРЕСПУБЛИН 1 (11) 4 5 Н 7/00 М чй ИСАНИ БРЕТЕВ фн ) ЬСТВУ Н АВТОРСКОМ ий интроники итехничесП уды все"е взаимос монос 282 С 1 шеп ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НОМИТЕТ СССРПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТКРЫТИЙ(71) Научно-исследовательскститут ядерной Физики, элекавтоматики при Томском поликом институте им.С.М,Кирова(56) Гришаев И, А. и др, Трсоюзного совещания по Физикдействия заряженных частицкристаллами. М,: МГУ, 1974,(54)(57) СПОСОБ 1 ОСТИРОВКИ КОЛЛИМАТОРА ПУЧКА ТОРМОЗНОГО-ИЗЛУЧЕНИЯ от монокри сталлическои мишени-конвертора при бомбардировке ее пучкомэлектронов, заключающийся в измерении углового распределения выхода-излучения, определении его максимума и измерении нахождения коллиматора, о т л и ч а ю щ и й с ятем, что, с целью повышения скорости и точности юстировки, угловоераспределение выхода-излученияопределяют путем вращения мишениконвертора, при этом одновременноизмеряют угловое распределение выхода из мишени конвертора мягкогорентгеновского излучения в направлении, перпендикулярном к оси пучка электронов, определяют его максимум и перемещением коллиматораосуществляют совпадение максимумовобоих излучений,1202490 Изобретение относится к технической и экспериментальной физикеи может быть использовано для создания систем формирования пучковтормозного излучения и вторичных 5частиц в различных ядерно-физических экспериментах, в радиационнойтехнологии и дефектоскопии,Целью изобретения является повышение скорости и точности юстировкиколлиматоров за счет того, что нетнеобходимости перемещать громоздкийгангометр, а точность юстифовки определяется значением критическогоугла канонирования,На фиг, 1 показано расположениеэкспериментальной аппаратуры дляреализации предлагаемого способа,где е - первичный пучок электронов, 1 - кристаллическаямишень;- пучок гамма-квантов излучения электронов в кристаллической мишени; 2 - юстиру 2емый коллиматор; 3 - детектор-квантов;Х - пучок рентгеновского излучения; 4 - детектор рентгеновских фотонов Способ осуществляют следующим образом.Пучок ускоренных электронов высокой энергии пропускают через кристаллическую мишень 1 в направлении вблизи одной из ее кристаллографических осей, Мишень 1 помещена в дистанционно-управляемое гониометрическое устройство, которое позволяет изменять угол ориентации выбранной кристаллографической оси относительно оси пучка электронов и измерять таким образом ориентационную зависимость генерируемого в мишени излучения, В случае, когда угол взаимной ориентации оси кристалла и пучка электронов будет, имеет место эффект каналирования электронов, при котором возникает специфическое жесткое-излучение.Здесь=(2 Ее /Ед)- критический угол каналирования; Ее - заряд атомов мишени; Е - энергия электронов; Й - параметр кристаллической решетки.Максимум выхода этого излучения достигается при=О, а максимум спектра излучения лежит в области У - 0,02 Е, что и определяет выбор 0 5 0 5 30 35 40 45 50 55 2типа детектора 3, регистрирующегоэто излучениеОдновременно с эффектом генерации-излучения при каналировании, как показали наши эксперименты, при углах ориентации пучка электронов и кристаллографичес"кой оси мишени"-наблюдаетсясповышенный выход мягкого рентгеновского излучения в области М10 КэВогв направлении д =90 относительнооси пучка электронов максимум ко 1оторого также достигается при=0Получаемое рентгеновское излучение регистрируется соответствующимдетектором 4,На фиг, 2 приведены наблюдаемыеориентационные зависимости выхода-излучения при каналировании ИЬ)и рентгеновского излучения Я(1),цляслучаев плохо юстированного коллиматора (а) и для хорошо юстированного (б), В случае (а) имеет местосмещение максимумов двух ориентационных зависимостей, а в случае (б)они совпадают. Поясним приведенныезависимости на фиг, 2, Измерение зависимости Н производится фактически открытым детектором, безколлимации, и зависимость Бвтаких условиях является как бы "реперной", которая показывает "истинное" совпадение кристаллографической оси и пучка электронов, Этомуслучаю должен соответствовать сог"ласно теории каналирования такжемаксимум ориентационной зависимости И которая определяется -излучением от каналированных электронов, проходящим через юстируемыйколлиматор. Несовпадение максимумовв точках у =О и=0 для зависимостей Н(у) и Ч,(у) показывает, чтоюстируемый коллиматор смещен на угловое расстояние йу =(О-О) от оситормозного пучка, и направление это"го смещенияЗная указанные параметры, коллиматор перемещают в требуемое,положение и совпадение максимумов зависимостей Н(р) и М (у) указывает, что достигнута хорошая юстировка коллиматора, Точность юстировки коллиматора при этом определяется значением критического угла каналирования, который, например,с фдля электронов с энергией Е=1000 МэВи кристалла (110 алмаза близок к( - 4 1 О рад, что позволяет в 2-3раза повысить точность юстировки поСоставитель А, ЛошкареваРедактор О, Филиппова Техред Н.Глущенко Корректор Л пенко аказ 911/3ВНИИПИ Тираж 802 ПГосударственного комитета СССРелам изобретений и открытийМосква, Ж, Раушская наб., д. 4/5 одписно 13 оизводственно-полиграфическое предприятие, г. Ужгород, ул. Проектна 3 1202490 4сравнению с прототипом, Скорость юс- обходимо очищать от аппаратуры всю тировки повышается в 6-8 раз за счет трассу у-пучка от коллиматора до воэможности использования программно- квантометра и после юстировки заново управляемого гониометра для управле- устанавливать мишени и эксперименния мишенью, а также эа счет тогов 5 тальную аппаратуру, то в предлагае" что в предлагаемом способе не нужно . мом способе такая необходимость отперемещать и устанавливать громоэд- падает так,какдетектор 3 (тонкостенкий квантометр, что требовало боль- ная ионизационнаякамера или,сцинтилляших затрат времени. Если в извест" ционный счетчик ) могут быть размещены ном способе при каждой юстировке не- Ю вплотную заюстируемьи коллиматором,