Способ измерения концентрации парамагнитного компонента в газовой среде

1 Б 27 ЗОБРЕТЕНИ с ИО рации измерит ческой величи анной с магии аза в исследу иев иту ющии с повыщения чув в исследуемой ческие колеба итные газоргоиздат,ип ).КОНЦЕНТЕНТА В а регистВИДЕТЕЛЬСТВ(54)(57) 1.СПОСОБ ИЗ 11 ЕРЕНИРАЦИИ ПАРАМАГНИТНОГО КОМПОНГАЗОВОЙ СРЕДЕ, основанный н ства, совпадаю ческих колеба переменной сос мой величины, определяют кон го компонента. ьной системой физифункционально свяной проницаемостью мой среде, о т л и -тем, что, с целью, вительности измерения, реде возбуждают акустия, и в точках пространщих с формой акустиизмеряют значение авляющей регистрируео значению которой ентрацию парамагнитно2. Способ по п,1, о т л и ч а ю" щ и й с я тем, что, с целью сни" жения расхода исследуемой газовой среды , используют стоячие акустические колебания в замкну. том объеме с исследуемой сре - дой 3, Способ по пе 1, о т л и ч а ющ и й с я тем, что, с целью уменьшения времени эамещенчя исследуемой среды, используют бегущие волны в открытом пространстве с исследуемой средой. Л Способ по п.1, о т л и ч а ющ и й с я тем, что, с целью повышения точности измерений, одновременно с возбуждением акустических колебаний в исследуемой среде возбуждают с этой же частотои акустические колебания в эталонной среде, изменяют степень влияния на регистрируемую физическую величину колебаний магнитной проницаемости исследуемой и (или 1 эталонной газовых сред, и по отношению степеней влияния вмомент компенсации определяют искомую концентрацию, Изобретение относится к аналитическому приборостроению, к способаманализа веществ по их магнитнымсвойствам,и .может быть использовано,например, цля определения концентрации свободного кислорода в составетопочных газов,Анализ концентрации кислородав газах в настоящее время проиэво 1 Одится различными способами, основанными на использовании различных зависимостей физических и химическихвеличин от концентрации свободногокислорода в газовой среде.Известны способы определенияконцентрации кислорода в газовойсреде по ее магнитной проницаемости.Определение магнитной проницаемостисреды осуществляют измерением функционально связанных с ней величин,Такими величинами являются, например,индуктивность и взаимная индуктивность катушек, охватывающих обьем.с исследуемой средой, коэффициентпередачи радиоканала связи, проходя щего через исследуемую газовую смесь;частота автогенератора, задающий контур которого находится в исследуемом газе; магнитная индукция поля,пронизывающего исследуемый объем .ЗОи т,д, 111,Изменение концентрации свободного кислорода в газе сопровождаетсясопутствующими изменениями магнитной пронлцаемости газовой среды и З 5Функционально связанных с ней регист.рирующих величин, Таким образом,значение регистрируемой величины является мерой концентрации свободного кислорода при использовании иэв.,стных способов. Например, индуктивность катушки пропорциональна магнитной проницаемости вещества в ее объеме, следовательно, тракт измерения пндуктлвности может быть непосредственно откалиброван для концентрации вещества с известной магнитной проницаемостью, находящегося в объеме катушки,Известно, что попытки анализа газов по их магнитным свойствамне дали удовлетворительных результатов из-эа дрейфа нуля измерений,. Это обусловлено низкой магнитной проницаемостью молекулярного кислорода, и, как следствие, слабой зависимостью регистрируемых величин от его концентрации,Действительно, относительная магнитная проницаемость кислорода составляет при его нормальном давлении и температуре 1;0000018, Следовательно, замещение объема с вакуумом 1 ООЕ-ным кислородом вызывает, например, приращение индуктивности катушки всего на 1,8 10-а Поскольку зависимость других физических величин от магнитной проницаемости может быть и не пропорциональна степенной, и диапазон возможных измеряемых концентраций распространяется до 0,17,то требуемая разрешающая способность измерений к настоящему времени должна на126858 4 3 1ходиться на уровне 10 ь - 10 9 Е.Таким образом, задача определенияконцентрации кислорода по изменениювеличины, функционально связаннойс магнитной г:роницаемостью газа,сводится к выделению и регистрацииприращения этих величин, вызываемыхприсутствием кислорода, в то время,как сама величина превышает эти приращения на несколько порядков, Приэтом, дрейф величины во времени засчет нестабильности измерительнойсистемы при измерении температурыи других дестабилизирующих факторовокружающей среды воспринимается приизмерении известными способами какинформативная составляющая. Этимобъясняется значительный дрейф нуляизмерений известными способами,Наиболее близким к предлагаемомуявляется способ измерения концентрации парамагнитного компонента вгазовой среде, основанный на регистрации измерительной системой физической величины, функционально связанной с магнитной проницаемостьюгаза в исследуемой среде 2 3,Недостатком этого способа является низкая чувствительность и точность измерения, обусловленная нестабильностью измерительной системы,Цель изобретения - повышениечувствительности измерений,Поставленная цель достигает"я темчто согласно способу измерения концентрации парамагнитного компонентав газовой среде, основанному нарегистрации измерительной системойфизической величины, функциональносвязанной с магнитной проницаемостьюв исследуемой среде, в исследуемойсреде возбуждают акустические колебания, и в точках пространствасовпадающих с формой акустических .кол-баний, измеряют значение переменной составляющей регистрируемой величины, по значению которой определяют концентрацию парамагнитного компонента,С целью снижения расхода исследуемой газовой среды, используют стоячие акустические колебания в замкнутом объеме с исследуемой средой,С целью уменьшения времени замещения исследуемой среды, используют бегущие волны в открытом пространстве с исследуемой средой,С целью повышения точности из.мерения, одновременно с возбуждением акустических колебаний в исследуемоИсреде возбуждают с этой же частотойакустические колебания в эталоннойсреде, изменяют степень влиянияна регистрируемую физическую величину колебаний магнитной проницаемости исследуемой и (или ) эталоннойгазовых сред, и по отношению степеней влияния в момент компенсации.определяют искомую концентрацию,Предлагаемое техническое решениепозволяет перейти к непосредственному измерению информативной составляющей регистрируемой величины,так как изменения детерминированныхприращений регистрируемой величиныосуществляются за достаточно короткиевременные интервалы, в течение которых дрейф этой величины пренебрежимо мал, Усреднение результатовизмерения в пространстве за счетиспользования осцилляций магнитнойпроницаемости объема исследуемойсреды в пределах нескольких длинакустических волн и во времени(за счет использования несколькихпериодов акустических колебаний )обеспечивает высокую помехоустойчивость измерений, Таким образом,перечисленные особенности обеспечивают увеличение чувствительностии точности измерений,Использование режима стоячихакустических колебаний или режимабегущих акустических волн позволяетполучать наиболее оптимальныехарактеристики в отношении либо экономичности расхода исследуемой среды, либо быстродействия и точности измеренийПроведение же указанных режимовв двух газовых смесях одна из которых является эталонной, и компенсация воздействия гроцесса модуляций магнитной проницаемости анализируемой среды за счет воздействия аналогичного процесса в эталонной среде позволяет перейти ккомпенсационному методу измеренийконцентраций парамагнчтного компонента, что позволяет повыситьточность измерений,Предлагаемый способ описываетсяна частном примере физической величины - индукции магнитного поля вобъеме с исследуемым газом, помещенным в магнитном попе. Однако предлагаемый способ справедлив и длядругих наэванньгх величин, функцио 5 О 15 20 25 30 35 40 45 50 551)26858иально связанньп с магитной праницаемость 1 о газа,Сущность способа заключается Вследующем,Возбудение акустической волны 5в некотором объеме позволяет получить мадуляци 10 плотности следоВательно, и магнитной проницаемостигазовой среды. При этом, результируощая магнитная проницаемость всегообъема с газом может оставатьсянеизменной, Реакция регистрирующегося объема параметра на модуляцию маг"нитной проницаемости при известныхспособах измЕрений объема была быинииальца, поскольку чувствительность измерительной системы относи "тельно магнитной проницаемости элементарных объемов для Всех участковисследуемого пространства является Еквазипостоянной величиной, В рассматриваемом способе предлагается использовать измерительну 1 о систему, чувствительность которой относительнамагнитной проницаемости элемецтарных Объемов является функцией координат пространства причем сагласа:.ванной с Формой возбуждаемых акустических колебаний. Зтим достигается оптимальная связь переменнойсоставляющей регистрируемой Величиныс Возмущением магнитной проницаемости газа Во Всем исследуемом объемеи максимальная помехоустойчивостьизмерений. Первоначально рассстрикрежим возбуКцения стоячих акустических колебаний.Возбуждение в газовой среде стоячих акустических колебаний приводитмодуляции ее плотности Р 4 ОВ случае тоячих акустическихколебаний зта может быть выражено ввиде зависимостиу:р)+А,оз Х со 523 Р 1Г 2 Ло=УОгде о - средняя плотность газа ворезонаторе;коэффициент глубины модуляции (О,О)-О,ь);ИХ - координата пространства;Р - длина волны и частота акустических колебаний, саотвественно.Одуляция плотности газа вызывает 55 модуляцию магнитной проницаемости ь,сс 1 с 1 с 2 И.1)вессс вессс гл 122 Рь) С О где - магнитная постоянная, равная 4 Я )О Гн/м; относительная магнитная проницаемость исследуемого газа при ега нормальном дав-" лении и температуре,Модуляция магнитной проницаемости -,исследуемого газа непосредственно Оказывает влияние на физическую величину. функциональна с нейсвЗВП УЮ,В качестве примера таких величин2 ажно назвачь следющие. "магнитныйпоток, празываоций объем с исследуемыи газам;, коэффициент взаимнойсвязи двух катушек индуктивнасти,связь между которыми ОсущестВляетсяза счет магнитных полей рассеяния,цроннзьваощих объем с исследуемымгазом; индуктивность катушки объемкоторой запслнен анализируеым га -за 1:, поворот плоскости поляризациисвета, пронизывающего объем с исследуемьм газам раэмещенцым В магнит- нам поле и ряд других Величин, а т якже Велчины Втараго па зяхка заВи иост, наример, частота резоцаиса контура, индуктивностькатушки которого зависит От магнитной проницаемости с исследуемойсредаи и т,д,Поскольку при возбуждении акустических колебаний в исследуемом объеме наблюдается асцилляция магнитной проницаемости газа, переменная составляющая которой является знакопеременнай функцией координаты объема Х, та для зффективнага синфазнаго Воздействия на регистрируемую величину Осцилляций магнитной проницаемости элементарных Объемов газовой смеси используется фазиравание данных ВозденстВий ня регистрируемую ВеличинуЗто достигается в кахдо Конкретном случае специальной конструкцией первичнога преобразователя, Так, например, В случае физической величины (ьдостаточна использовать датчик магнитного патака с чувствительностью, которая Влялась бы знакапеременной периодической (с периодом Р,) функцией координаты Х объема резаатора,;аксимальное значение катОрай приходится на пуч- Насти аКЧСИЧЕСКЦ КОЛЕбасй случае ( Б ) и ( В) - Выполнение дан- .б 858 случае можно утверждать (пренебр"- гая демфирующими свойствами стеноккамеры с газовой смесью), что амплитуда акустических колебаний в камереопределяется исключительно подводимой мощностью от возбудителя,Преимущества режима бегущих волнможно уяснить, например, из рассмотрения процессов, происходящих при 1 О возбуждении бегущих акустическихволн в камере, выполненной в видецилиндрической трубы, заполняемой1 продуваемой ) анализируемой газо-вой средой и согласованной по звуко ному сопротивлению с возбудителемакустических колебаний - с одногоее торца, и с окружающим пространством - с другого ее торца.В этом случае для плотности газа 20и его магнитной проницаемости ь Указанное выполнение измерительного преобразователя позволяет реалиэовать оптимальное 1,коррелирован-:ное 1 накопление ичформационного сигнала и высокую помехо стойчивостьизмерений, что в конечном итоге обеспечивает высокую чувствительностьизмерения концентрации парамагнчтногокомпонента в газовой среде.Возбуждение с достаточной амплитудой стоячих акустических колебанййтребует замкнутого объема с исследуемой средой, так ка". резонансноеусиление акустических колебанийвозможно лишь в резонаторе с высокимзначением его добротности, Использование замкнутого объема позволяетдо минимума снизить расход исследуемо 25го газа, На это условие определяет иодин иэ принципиальных недостатковрассмотренного режима - ограничениебыстродействия измерений, которое,.в основном, определяется временемзамещения газовой среды в данном30объеме,Другим недостатком рассмотренногорежима возбуждения акустических колебаний, хотя и принципиально преодолимым, является дополнительная по- З 5грешность, возникающая за счет уменьшения амплитуды стоячих акустических колебаний при измерении длинакустической волны, например, подвлиянием изменения температуры окружающей среды 1 уход частоты акустических колебаний от резонансной частоты резонатора сопровождается резким падением амплитуды акустическихколебаний),45Указанных недостатков можно избе-:;жать путем использования режима возбуждения бегущих акустических волн,Такое решение позволяет отказатьсяот использования замкнутых объемовс газом 1 т,е, объемов с четко выраженными граничными условиями резонаторов )и использовать в качестве камеры, например, полую трубу, следова- .тельно, уменьшить время замещениягазовой среды в данном объеме и повысить стабильность амплитуды акусти.ческих колебаний, так как в данном 7 112 носом данных секций вдоль координаты на расстоянии, кратном половине длины акустической волны, размещение раиных секций вблизи пучностей акустических колебаний и противофаэное включение смежных катушек. могут быть записаны следующие выра1 жения:гУ 11 )1+ , 2" Г 1 - К Ц(4) 271 1+(р- сов 2 РР 1+ Х .,., В Эти выражения показывают, что врежиме возбуждения акустическихбегущих волн в газовой среде аналогично тому, как это происходитпри режиме стоячей акустическойволны 1 в газовой среде наблюдается осцилляция магнитной проницаемости среды, В отличие от выражений 121 и 1) в выражениях 13 1и 4 ) не содержится множительсов4Таким образом; в режиме бегущихакустических волн осцилляция магнитной проницаемости носит знакопеременный характер вдоль оси Х )с периодом, равным длине акустической волны Л, но, в отличие от режима стоячих волн, с постояннойамплитудой осцилляций во всех точкахобъема камеры пренебрегая незначительным декрементом затухания акустических колебаний ),Таким образом, используя первичныйпреобразователь физической воличины,функционально связанный с магнитнойпроницаемостью газа в исследуемомобъеме, чувствительность которогоявляется периодической 1 с периодом у 1) функцией координаты Х объема,можно зарегистрировать амплитудноеделить следующие моменты,Возбуждение бегущих акустическихволн может быть осуществлено темиже средствами, что и возбуждениестоячих акустических волн, Возбуждение бегущих волн требует согласования входного и выходного импедансовс акустическими сопротивлениямивозбудителя и окружающей среды соответственно, Поскольку такое согласование можно обеспечить в открытомс обоих сторон объеме например, вполости, выполненной в виде трубы )такое решение позволяет резко снизитьвремя замещения анализируемой средыв данном объеме, а следовательнои инерционность измерения, Этотрежим предпочтительней там, где не 30нормируется расход анализируемой сме-.си, Когда предъявляются высокиетребования в отношении минимальногорасхода исследуемой газовой смесиможет быть успешно использован режим стоячих акустических колебаний.Поскольку камера с газовой смесью,в которой осуществлен режим бегущейволны, является широкополосной системой, то при этом устраняется одна 0иэ составляющих погрешности, обусловленная нестабильностью амплитудыакустических колебаний за счет изменения длины акустической волны вгазовой смеси, например, при измерении ее состава, температуры и т,д,В качестве первичных преобразователей регистрируемых величин при реализации предлагаемого способа используются все типы первичных преобра Озователей, чувствительность которыхявлялась бы периодической функциейкоординаты Х 1 с периодом Л), но, вотличие от режима стоячих акустических колебаний, в режиме возбуждения 55бегущих волн к размещению данныхпреобразователей относительно торцакамеры не предъявляются высокие тре ь 5 значение переменной составляющейэтой величины, а значит, измеритьконцентрацию парамагнитной составляющей,Следовательно, предлагаемь 1 е разновидности способа отличаются режимамивозбуждения акустических колебаний ванализируемой среде а также приемамисогласования чувствительности первичнога преобразователя с парамет Орами возбуждаемых колебаний,На основани отмеченного можно выбования, так как в режиме бегущих волн в исследуемой среде отсутствуют пучность и узлы колебаний, а, следовательно, чувствительность пре образователя независимо от его смещения является постоянной величиной.11 а фиг.1 приведена функциональная схема газоанализатора на кислород реализующего предлагаемый способ" на фиг,2конструкция датчика ЗДС Холла со схемой его питания, В зазор магйитной системы 1 помещена камера 2. Один конец камеры сопряжен с возбудителем 3 акустических колебаний, запитываемым от генератора 4, а другой ее конец согласован по акустическому импедансу с окружающей средой в случае возб,ждения бегущих волн и закрыт в случае возбуждения стоячей волны, Камера 2продуваетсязаполняется 1 анализируемой газовой средой, Возбудитель 3 акустических колебаний может бьть выполнен в виде преобразователя электрических колебаний в акустические, который запитывает - ся от генератора переменного тока или в видеяэычковоговоэбуцителя акустических колебаний 1 широко применяемого в музыкальных инструментах, а также в мощных источниках звука типа сирен ), Бо втором случае необходим преобразователь акустических колебаний в электрические сигналы. В зазор магнитной системы 1 помещен преобразователь магнитной индукции - многоэлектродный датчик Холла 5 таким образом, что он пронизывается магнитным потоком, проходящим через объем исслецуемой газовой среды. Для удобства чтения схемы измерительного тракта датчик Холла 5 изображен вне магнитной схемы, при этом его местоположение в зазоре магнитной системы указано на схеме линией с аналогичной оцифровкой 5.Датчик Холла эапитывается от источника б, а его выходное напряжение усиливается селективнь 1 м усилителем 7, детектируется синхронным детектором 8 и подается на регистрирующий прибор 9. В качестве опорного сигнала синхронного детектора 8 используется выходной сигнал генератора 4.При подаче под избыточнь",м дав - лечием (+ ЬР) исследуемой газовой40 45 50 55 среды на вход 10 возбудителя 3акустических колебаний выполненногов виде "язычкового" возбудителя)последний генерирует акустическиеколебания в камере 2, а газоваясмесь в дальнейшем поступает вкамеру 2, в которой устанавливаются акустические колебания, имеющие.определенную частоту или частотныйспектр. При этом, Форма возбужденных колебаний может быть ( в зависимости от конструкции возбудителя) близкой к синусаидальной или кпрямоугольной форма. Акустическиеколебания вызывают модуляцию планости и магнитной проницаемостигазовой среды, которая сопровождается осцилляцией магнитной индукции,а,следавательно, и магнитного патока, пронизывающего газовую средуи чувствительный элемент - датчикХолла 5, Возникающие переменнаямагнитная индукция В и магнитныйпоток в зазоре магнитнои системы 1в случае возбуждения в газовой среде бегущих акустических волн являются функцией времени и координатыобъема ч описываются Формулами, аналогичными формулам (3 1 и (41,-1 тсоБ Х+ 2 Г 1), ( )1 2.лн о где Н - напряженность поля в статическом режиме,С целью рационального использования всего магнитного потока, пронизывающего объем с исследуемойсредой за счет интегрального накопления сигнала, требуется использование первичного преобразователя,чувствительность которого была быфункцией, каррелированной с функцией распределения магнитного потока -см.выражение (3 ), Такой преобразователь реализуется конструкцией датчика Холла и схемой его запитки, приведенной на фиг.2.Датчик Холла представляет собойполупроводниковую пластину 11, ккоторой припаяны несколько пар токовых выводов датчика (а а ; Ъ Ъ ,Г).Размеры полупроводниковой пластины определяются длиной рабочей частикамеры, а число пар токовых электро.дов определяется количеством акустических палувалн, размещенных нарабочей части камеры (часть каме 15 20 25 30 ры, пронизываемая магнитным потоком),так как расстояние между парами токовых выводов выбрано равным половине длины акустической волны. Токовые выводы подключены к источникунапряжения 12 посредством элементов развязки 13 , резисторы К,К,К К) таким образам,чта в пластине токи нечетных пар .выводов противоположны токам четных пар токовых выводов,Питание датчика имеет следующую особенность,Характер распределения токовв полупроводниковой пластине датчика зависит от соотношения ширины(и) пластины к расстоянию междуэлектродами 1 М(2) . В случае, когда а в, поперечная составляющаяуправляющего тока датчика изменяется па синусаидальнаму закону(и с 1,характер распределения поперечной составляющей резко изменяется и при Ьсс в , 1 эта распределениеприобретает вид чередующихся острыхразнопалярных импульсов, Форму которых для упрощения можно принятьпрямоугольной. Распределение токовв пластине датчика определяет исоответствующее изменение ега" чувствительности в зависимости отместа воздействия на негомагнитнойиндукции, Таким образом, воздействие на датчик однородного магнитного поля практически не вызывает появления холлавскага напряжения наего выходе, в та время, как воздействче неоднородного магнитного поля,индукция которого изменяется покасинусоидальнаму закону с периодом, вызывает максимальное напряжение, Именно такое изменение индукции магнитного поля достигается при возбуждении стоячей акустической волны в камере с газом, обладающим относительной магнитной праницаемастью, отличной от единицы, и помещенным в зазор магнитной системы.Изложенное подтверждается выражением для ЭДС Холла (У) датчика ц =К Э Мх, (ь) Х где Е - постоянный коэффициент, учитывающий толщину пласти 1126858ны; свойства полупроводг.кового материала пластины и т,д,управляющий ток датчика,являющийся, Функцией оси Х(см,фиг.2,. 2 л, 5У- о л 1 о)где Х . - смещение датчика вдольоси Х);.В - магнитная индукция, которая также является функцией оси Х (например, длярежима бегущих волн, см.выражение 5 ):Нр, М-)ею( +аВ) и длястоячих ВОлн6 =НР-о(,с-) ьъсоз - Х сои 27 Р,- размер датчика ( в данном слу 2 ачае он равен длине рабочегоучастка камеры с газом .Знак интеграла в данном случаевыражает, что выходное напряжениедатчика равно сумме ЭДС, возникаюо 3щих в элементарных участках его плас тины за счет воздействия протекающих в них элементарных токов и действующей магнитной индукции,,Подставив в Формулу (6 ) выражение для управляющего тока датчика и30выражение для магнитной индукции,например для стоячих акустическихволн, получим следующее выражение:Ц: К Р а Х-Х ) НР,о (Р,-1) ес 9 - Кос сов 2 Л Ро 1 Х(а 13Для случая бегущих волн для выходного напряжения датчика справедли во следующее выражение:О щК(с-)3 Н,п сов - х+2 ГРуо/ 2 Т 1 2" 50оохх-х,) с 1 хНа основании данных выражений правомерны следующие выводы: амплитуда выходного напряжения Холла пропорциональна концентрации парамаг" нитного компонента исследуемой среды; амплитуда этого напряжения изменяется во времени с частотой акустической волны; в случае использования стоячих акустических колебаний амплитуда выходного сигнала ( а, следовательно, коэффициент пере- дачи измерительного тракта зависит от продольного расположения чувствительного опгана относительно картины сточей акустической волны; в случае использования бегущих акустических волн амплитуда выходного сигнала не зависит от продольного расположения чувствительного органа ( датчика Холла 1 по отношению к координатам Х, но в Фазе выходного сигнала присутствует сосавляющея пропорциональная смещению преобразователя Холла вдоль оси Х,Приведенные выражения доказывают преимущество в отношении чувствительности и точности предлагаемого способа измерения концентрации пара- магнитного компонента по сравнениюизвестнымОднако, как это следует из выраженчй (8) и (9, коэффициент преобразования рассматриваемого магнитно-акустического преобразователя определяется рядом величин, таких как чувствительность датчика Холла, тока питания датчика, коэффициент глубины модуляции акустических колебаний напряженность магнитного поля и т,д.Следовательно, точность измерения концентрации парамагнитного компонента ограничивается результирующей не" стабильностью коэффициента преобразования из-за изменения указанных величин. для дальнейшего повышения точнос ти измерения необходимо использовать компенсациониьп метод измерения, Для этого одновременно с возбуждением акустических колебаний в исследуемой среде с той же частотой возбуждают акустические колебания в эталонной среде, в которой происходят процессы, аналогичные таковым в исследуемой среде, и, следова" тельно, они описываются выражениями, аналогичными Выражениям (8 ) и ( 9 ),Естественно, что процессы В объеме с эталонной газовой средой оказывают на первичный преобразователь воздействие, аналогичноеСоставитель В, Гусеваедактор С.Тимохина Техред Л.Коцюбняк Корректор В,Гирняк 84/33 Тираж 822.НИИПИ Государственного комитета СССРпо делам изобретений и открытий113035,Москва,Ж, Раушская набд.4/ одпис аказ"Патент", г,ужго ул.Проектная 15 126858 16 воздействию процесса в исследуемои баланса воздействия на первичный среде. Таким образом, перераспреде- преобразователь, оказываемого проляя степени влияния на первичный цессами модуляций магнитной прони- преобразователь процессов, проис- цаемости в эталонной и исследуемой ходящих в эталонной и анализируемойгазовых средах. Следовательно, средах до их взаимной компенсации и нестабильность этих параметров оказызамеряя отношение степеней указанных вает минимальное влияние на основ- влияний, можно определить искомую ную погрешность измерения, которая концентрацию (при известной концент- в этом случае на 2-3 порядка меньше, рации парамагн .тного компонента в 1 О чем таковая при режимах некомпенэталонной среде). сационного метода.При реализации компенсационногометода измерения нестабильность како- Основная погрешность газогенего-либо из перечисленных парамет- раторов, использующих приемы некомров (напряженность магнитного поля, 1 пенсационного метода, равна 15-37 ток питания и чувствительность дат- от измеряемых концентраций кислорода, ЧИКа, коэффициент глубины модуляции инерционность - в пределах несколь- и т,п. ) не приводит к нарушению ких секунд.