Способ подбора величин параметров широкополосного усилителя

К бз 934 ЗаГегиг,плироагно в Бдро иа:,аль .;и.гла 1 а:.,.г Г Брауде особ подбора величии усараметров рокополосно лител явасо 24 января 1940 года в Оублков нИЗ ЭТОГО ВЬ 1 РЯЖЕН 1151 ЬЧ 1 ДНО, ЧТО сказанаОс мс,ювие может быт,10- стигнуто при раз.шчных вс,ичинах С, и С, подбором,шшь одного гарамстрд схемы, например 1., при постоянном втором параметре К.Это Одстоятслство зн 11 читс,1 ьнО облегчает процесс истройки схемы для получения ндилу нпих ес Ястотноп и фязоп 011 хяр 11 ктеристпк.РяссмятрВял чястотнь 10 11 (11 дзо е характеристики схемы, подчпненныс этому условию прп раз,шчных отношениях частишых е".,коПредметом настояпего авторского свидетельства является способ подбора величин параметров широкополосного усилителя, выполненного по схеме, в котору 10 входят две частичные емкости С и С (фиг. 1), представляющие собои емкость анод - катод предыдущеи и :емкость сетка - катод последующей ламп, а также сопротивление К анодной нагрузки и корректгрующяя индуктивность 1.Эта схема, подробно описаннаяв авторском свидетельстве М 38699, имеет частотную характеристику, обладающую одним минимумом и одним максимумом.Согласно настояшему изобретению, с целью дОстижения няи;1 учших частотной и фазовой характеристик схемы, выбор параметров ее подчинен только Одному условию - сведснию указанного минимума к ну,по при нулевой частоте.Это условие может быть легко получено приравниванием к ну.но пергой производной модуля козфпцпснта усиления схемы по частоте при частоте, равной пу;по, и имеет следующий вид:с, с,- 1 г 1: 2 Сг, -1- С 0,3 о схема, обладая частотной характеристикой большой протяженности в области высоких частот большей примерно в два раза, чем в случае простой коррекции) не обладает, вместе с тем, большими фазными искажениями, характеризующимися отклонением сдвига фазы от линейного закона. аписдние изовРЕтКНИя К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУВне этих пределов частотные и фазные искажения значительны. Схема, изображенная на фиг, 2, обладает такими же частотными и фазовыми характеристиками, но при условии, если равенство1(С, + С)- имеет место и в К С 2 С, . Сдругих пределах значения отношеС.ний емкостей от -- .:=О,б 5 доСаС= 0,75.С, -- , С,Таким образом имеются два диапазона отношений емкостейС, = - 0,25 - 0,35 и 0,65 - 0,75,С +Св которых можно получить хорошую частотную характеристику при малых фазовых искажениях, точно настраивая только величину индуктивности, причем эта настройка может быть легко контролируема по частотной характеристике, Эта частотная характеристика будет при настройке вести себя следующим образом: при некотором, заведомо слишком большом значении нндуктивности, частотная характеристика будет обладать двумя близко расположенными и резко выраженными минимумом и максимумом. При уменьшении индуктивности минимум и максимум, уменьшаясь по величине, начнут расходиться в разные стороны, а именно: максимум в сторону больших частот, а минимум - в сторону меньших частот до тех пор, пока при некотором значении индуктивности минимум ие обратится в нуль в области частот, близких к нулю; при этом максимум будет более или менее выражен, в зависимости от значения величины отношения частичных емкостей.Если при этом максимума практически не будет или же он будет слабо выражен (не больше 10% превышения над начальным значением), то можно считать при этом настройку схемы законченной, Если прн исчезновении минимума получается слишком резко падаюшая частотная характеристика члп максимум слишком резко выражен, что соответствует большим фазовым искажениям, то это означает, что мы не находимся в вышеупомянутом диапазоне отношений емкостей или неправильно выбрали схему (фиг. 1 или фиг. 2).Практически, хотя вышеупомянутый диапазон отношений емкостей и сильно ограничен величинами 025 - 035 и 065 - 075, достичь его всегда удается без употреблений в схеме дополнительшях емкостей. Достаточные изменения в отношении между частичными емкостями С, и С, в нужного сторону могут быть получены переносом переходного конденсатора до или госле корректируюшей индуктивности. Действительно, в случае, если гереходный конденсатор в полной схеме по фиг. 1 будет вк;почен после индуктивности, как это показано на фиг. 3, паразитная емкость переходного конденсатора на землю войдет параллельно емкости С схемы; если же этот переходный конденсатор будет включен до индуктивности, как это показано на фиг. 4, то паразитная емкость переходногс конденсатора на землю войдет параллельно емкости С, схемы.При этом в схеме по фиг. 6 сопротивление К ансдной нагрузки переносится в цепь сетки, в анод.ную же цепь включается сопротивление утечки Е включаемое ооычно в сеточную цепь. Это усложняет питание анодной цепи и поэтому к этой схеме желательно прибегать только в крайнем случае.Изменяя частичные емкости, соответствуюшие схемам, представленным на фиг. 3, 4, 5 и 6, можно почти всегда найти такую схему, в которой отношение частичных емкостей находится в вышеупомянутом диапазоне или настолько близко к нему подходит, что для того, чтобы попасть в него, достаточно незначительной дополнительной емкости, не увеличиваю.цей сушественно обшей емкости схемы.М 63931 Фиг, 4 Предмет изобретения 1. Способ подбора величины параметров широкополосного усилителя, в котором отношение емкости сетки по отношению к катоду последующей лампы к сумме емкостей сетки и анода по отношению к катоду усилительной лампы находится в диапазоне 0,25 - 0,35 или О,о 5 - 0,75, а корректирующая индуктивность 1. включена, в первом случае между анодом усилительной лампы и сеткой последующей до анодного сопротивления, а во втором случае - после анодного сопротивления, о т л ич а ю щ и й с я тем, что, с целью получения возможно более прямолинеиной фазовой характеристики, снимают семейство частичных характеристик при разных значениях корректирую. щей индуктивности 1. и выбирают такое значение этого параметра, при котором минимум частотной характеристики был бы сведен к нулю в области низких частот,