Способ определения коэффициента поверхностного натяжения жидкостей

,О Л И С А Н И Е409 И 6 СФ )3 СОэдтптих Респубпикежа К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ Зявс имое от яв Г, свидетельства-Зяявлсио 04,И 11.1972 1 1816623/26-25) 1, Кл. 6 01 п 13/О присосдииеиием зая Приоритет -Опубликовано ЗО.ХЕ 1973. Бюллетень48 Государственный комитет Совета Министров СССР ао делам иэооретений и открытий.) .1974 га опубликоваиия описаиг Авторыизобретения Е. 3. Г Гак и Г, П, Комаров Заявител Агрофизический научно-исследовательский иистит СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТАОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ Изобретеиис относится к области исследоваии 51 физИсских характерс ик жидких среди 11 римс) иове 1)хис)стиого ия 151 жсиия.Извсстси сосоо оирсделсиия иоверхиостиоГО ия Яжсиил 5 ки,КОстсй, ОсиоваИЫЙ ия Возбуждсиии ия Говс 1)кос 1 исиытуемОЙ средыкаиилляриых воли и измерении их параметровс иоследуощим Определением искомой величирасчетным методом,Предлагаемый способ позволяет повыситьточность измерении зя счст упрощения ироцссс я Геис 1)1)Овяи 5 во,:и и "И 1)твлсиия итртмстрями эпх воли.+Го достигается тем, что ири осуществлениисис)сн)б)1 кн)вст 1)5 лОТГл 1 ИОЙ форм ь 1, имеюцую иа боковых стенках массивные медныеэлектроды, заполняют исследуемой жидкостьюи иомсиЯют иолюстью или частично в постоявюс Одиородиое мапИтиое поле, ияправлеи 111)с 1 ис 1)исидик 1 л 511)ио и иовс 1)хиос 1 и жидкости,Пр 1 рсгиускяиии чсрсз жидкость иерсмеииоГО элс ктриеского тока, подведенного к элекГрс),стм, возикает обьсмияя сила, приводящая к возиикповеии 0 иа свободиой иоверхОсти )кидкости каиилляриых волн, измеряядлину которых известиыми методами и знаячастоту возбуждающей силы, по известиой зависимости оирсделяот коэффициент поверх.иостиого атя)кения.В случае необходимости определения коэффицис.Итя иове)хиостиОГО 1 ятя)ксии 5 электрО" ировочиых жидкостей последшою иаливяотлое м поверх элсктропроводной жидкости с Г)ВССТЫМ ОВСРХИОСТИЫМ ИЯТЯ)КС(ИИЕ) И, ИЗ- мс-рл; коэфс 1)ицисит иоверхиостиого иатяжсиия границы раздела двух жидкостей указанным выше способом, оиределяот коэсрфициет иоверхиостиого натяжения исследуемой жидкосп кяк разность ме)кду всличииои поверхН)опого 1 ятяжеиия электроировс)диой жидкос п и величиной Говерхиостиого иятлжсиил гряиицы раздела двух жидкостей.С,иос 00 ости(с.Ствлян)т и слсдуоиеи ис)слсдоВ 1 ЛЬ 10 С ТИ.Кн)всту 11 р 51 моу 1 ОльиОЙ ф 01)оы из изолируО- щего материала, иа внутренней стороне боковых стсиси( которой укреплены массивиыс )едиьс электроды с исследуемойис)меияот и одиородиое иостояииос магиитиое 1 Оле. 1 Лиу электродов выбираст с таким расчетом, чтси)ы оии ис выходили из сн)ля(п 1,11 ОРС)ДИОР) МЯПИ ГИОГО ПОЛЯ.К электрс)дям иодводят исрсмсшый электрический с:гиял от звукового гсисряторя через мощиый усилитель иизкой частоты. В результате взаимодействия постояшюго магнитного полл яп)Я)кеиностьО О с переменным электрическим током плотностью 1 = /озп о 1 в объеме электролита возникает объемная сила 1, РаВНаЯ Г = /ОПОЯссо 1 И ИЗМЕИЯЮЩаЯСЯ ПОюяи П редмет изобретения Л 7 е4 пз Состав)т . в И. Ьоща паин Редактор И, Орлова Техред Г. Ъасновева Корректор Н. Увакина Заказ 1670 Изд.1146 Тирак 743 Падп;енсе ЦНИИПИ Государстпепного 5;езгнтета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий Москва, Ж, Раушская иабд. 4/5Череповецкая городская типография 1 Ому же з 11 кону, что 11 электрический ток, Зтя сила вызывает периодические колебания всего объема жидкости, расположенной межд, электродами, что, в свою очередь, приводит к образованию на поверхности жидкости капиллярных волн, частота которых равна частоте вынуждающей силы, а следовательно, и частоте персменного тока, В зависимости от соотношения частоты и длины волны с одной стороны и длины кюветы в направлении распространения волн с другой на поверхности жидкости возникают стоячие или оегущие каннел 5 рные волны, В зависимости от этого коэффициент поверулюстного натяжения опре деляется измерением бегущей или стоячей капиллярной волны.Режим стоячих или бегущих капиллярных волн определяется тем обстоятельством, что капиллярные волны быстро затухают с расстоянием от места возбуждения. Поэтому, если длина кюветы много больше длины волны, то интенсивность отраженной волны от противоположной стенки кюветы невелика и стоячая волна не образуется. В случае, когда длина кюветы соизмерима с длиной волны, на поверхности жидкости образуется устойчивая картина стоячих волн.Для измерения длины волны используют из. вестные способы, например оптические в отраженном или проходящем свете. Для измерения длины волны могут применяться и другие известные электрические методы, например метод поляризованного электрода,После определения длГны волны определяют коэффициент поверхностного натяжения по формуле1,3,2-- длина бегущей капиллярпой волны;р плотность жидкости;частота капиллярных волн, ряг, 5 ная частоте переменного тока;,о - ускореше силы тяжести.Способом можно измерять коэффициент поверхностного нат 5 ксн 5 1 НезлектропроводН 1 х 1 Нн слабопроводящих жидкостей, исполь зуя то обстоятельство, что коэффициент поверхностного натяжения на границе двух жидкостей ряьсн разности коэффициентов по- ВерХНОСТНЫХ НяТ 51 КЕНИИ КяКДОИ жндКОСТИ.11 оэто)у зная, например, поверхностнос натя жение электропроводной жидкости и поверхностное натяжение границы раздела, мокно определить поверхностное натяжение неэлектронроводной жидкости, Для этого в кювету наливают два слоя жидкости и указанными 20 выше методами измеряют длину волны на границе, используя также и то обстоятельство, что при одной и той же частоте возбуждающей силы длина волны на свооодной поверхности и на границе раздела будет разной.25 Способ определения коэффициента поверхностного натяжения жидкостей, основанный на возбуждении на поверхности испытуемой среды капиллярных волн и измерении их пара.метров от,ипающийся тем, что, с целью иовы.шенин точности измерений для электропроводх жидкостей, кяпиллярныс волны создают путем помещения испытуемой срсды в одно Згроднос постоянное магнитное поле, перпенди.кулярно к которому через исследуемую жид кость пропускают перемен 161 й электрИескп Й ток постоянной плотности.