Способ измерения силы магнитного поля

ЕХЫ;чЕядка МБД Д 6 Т 6 Д орекое Тв изооретеии НИЕ способа измерения си 4 декабря К авторскому свидетельству Г. В.1929 года (заяв.О выдаче авторского свидетельства рауде, заявленноид.60950). Сопротивление струны переменному току Р Е - =г+ - ,удет складываться из омического ротивления струны г и эффективног ротивления - ,;, обусловленного эле движущей силой индукции.Напряжение индукции Е на к труны складывается из напря индукции отдельных элементов о- оовцах жений струны я= - /и д дег в дли струнь Подставляя в вы жение для у и де получим эффектив струны при резонанН 2 где Г - длина струнречного сечения ст руны,- коэффи 1, Н - сила магии Предлагаемый согласно изобретению способ измерения силы магнитного поля состоит в том, что в исследуемое поле помещают струну, колеблющуюся в резонанс с колебаниями проходящего по ней переменного тока, и силу этого поля определяют как корень квадратный из эффективного сопротивления струны,Ямплитуда колебаний струны при соблюдении указанных выше условий будет, как можно вывести, решая дифференциальное уравнение вынужденных колебаний струны, следующим образом связана с амплитудой проходящего через нее переменного тока и с силой магнитного поля, в котором она находится Пх2 Н яи - евФеП огде ц - амплитуда переменного тока, е - частота переменного тока, равная собственной частоте струны, И в си магнитного поля, о - плотность струны, 1 - площадь поперечного сечения струны, 3 - коэффициент затухания струны, Напряжение на концах струны, помещенной в магнитное поле и колеблющейся под влиянием проходящего через. нее переменного тока, будет складываться из падения напряжения на омическом сопротивлении струны и обратной электродвижущей силы индукции, возы магнитного поля убликовано 31 января 1932 года,икающей на концах струны пр ее коебании в магнитном полай:У= г+Е. ражение для Е выраля его на г =евФ ное сопротивление се- площадь попе- руны, р - плотность циент затухания струтного поля.Таким образом, эффективное сопротивление струны при резонансе прямо пропорционально квадрату силы магнитного поля. Это свойство струны и может быть использовано для измерения посредством ее силы магнитных полей. Для этого необходимо только каким- нибудь образомизмерить это эффективное сопротивление струны. Так как это сопротивление чисто ваттное и арифметически складывается с омическим, то это большнх. затруднений не представляет. Измеряя сопротивление струны на .переменном токе частоты, равной собственной частоте струны, то - есть, питая измерительную схему переменным током от звукового генератора, настроенного в резонанс со струной, мы получим, вычитая из измеренного таким образом сопротивления, собственное омическое сопротивление струны или исключая последнее каким-нибудь образом, величину эффективного сопротивления струны, обязанного магнитному полю.При измерении эффективного сопро. тивления методом замещения мостиком Уытстона или каким-нибудь иным компенсационным методом, необходимо заботиться о безъиндуктивности сопротивлений, входящих в схему, Если желательно получить силу магнитного поля прямо в показании измерительного прибора, то для этой цели можно использовать дифференциальный гальванометр, показывающий сопротивление, или измерять падение напряжения на концах струны, включенной в анодную цепь звукового генератора так, что ток, протекающий через струну, почти не зависит от величины сопротивления струны,При всех этих методах желательно, чтобы звуковой генератор был достаточно устойчив, то-есть, чтобы его амплитуда и частота мало менялись с изменением режима (накал, анодное напряжение).Желательно также, чтобы натяжение струны не менялось с изменением температуры, которое может быть достаточно большим в пространстве магнитного поля. Для этого материал оправы, в которую закреплена струна, должен обладать тем же коэффициентом теплового расширения, что и материал самой струны, Для этой цели могут быть выбраны материалом для струны - платинаиридий, материалом для оправы - стекло.:Конструктивно измеритель магнитного поля в этом случае может быть выполнен в виде Т-образно соединенных двух стеклянных трубок (спаянных под прямым углом). По оси короткой трубки, за па ивается плати но-иридиевая струна, а длинная трубка служит рукояткой. Для разных контрольных случаев конструкция измерителя должна быть соответственно видоизменена. Вышеописанный метод измерения силы магнитного поля имеет некоторую аналогию с методом измерения силы магнитного поля посредством висмутовой спирали. В обоих случаях использован эффект увеличения сопротивления в магнитном поле. По данным автора преимуществом вышеописанного метода является его большая чувствительность. В то время как сопротивление висмутовой спирали от поля силы в 1000 гаусс увеличивается всего на несколько процентов, эффективное.сопротивление струны при резонансе увеличится от того же поля на несколько тысяч процентов, например: к омическому сопротивлению в несколь. ко десятых ома прибавится магнитное сопротивление в несколько омов. Предлагаемым способом, кроме того, имеется возможность производить измерения в небольших объемах, Недостатками метода является необходимость специальной аппаратуры (звуковой генератор) и необходимость настройки в резонанс.Предмет изобретения.Способ измерения силы магнитного поля, отличавшийся тем, что в иссле-дуемое поле помещают струну, колеблющуюся в резонанс с колебаниями проходящего по ней переменного тока, и силу магнитного поля определяют как корень квадратный из эффективного сопротивления струны, то-есть отношения напряжения на концах ее к силе тока в ней, тип. Печати, Труд". Зак. 4666 - 3000