Способ измерения атомной флуоресценции

(19) 01) Ц 511 С 01 й 21/64 ИЯ: СПИ ЭОБРЕТ ЪСТ овск лект м.а.,п БуяСе ногеасе 974, тво СС 1978. ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССРПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТНРЬПИИ К АВТОРСКОМУ СВИ(71) Московский институтго машиностроения(54)(57). СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯФЛУОРЕСЦЕНЦНИ, заключающичто облучают аналитическуюкреи течение промежутка времени"соизлучением источника сплошного спектра и интегрируют сигнал с выхода фотоумножителя, затем облучают аналити" ческую ячейку в течение времени со о- импульсным излучением линейчатого спектра и интегрируют сигнал с выхода фотоумножителя, о т л и ч а юе- щ и й с я тем, что, с целью повышения точности измерений, дополнипсе тельно интегрируют сигнал в течениел б времени со после окончания свечения источника сплошного спектра, полученную величину вычитают,из интеграла сигнала за время свечения источника линейчатого спектра и интеграла сигнала за время свечения источника сплошного спектра, далее полученные в разности вычитают.С."Изобретение относится к аналитической спектроскопии и может быть использовано в средствах атомно-флуоресцентного анализа состава вещества для различных отраслей народного хозяйства (цветная и черная металлургия, геология, горная промышленность, химия и т.д.) .Известен способ измерения атомной Флоуресценции, заключающийся в синхронном детектировании флуаресцент ного сигнала с последующим измерением среднего во времени от суммы флуоресцентного сигнала плюс шум 1 .Однако известный способ характеризуется невысокой точностью в связи 15 с недастаточной эффективностью усреднения во времени шумового сигнала в случае низкочастотного шума.Наиболее близким к предлагаемому является способ измерения атомно флуоресцентного сигнала, заключающийся в том, что интегрируют сигнал с выхода Фотоумножителя в течение времени ьо при испускании импульса излучения линейчатым источником света и интегрируют сигнал с выхода Фотоумножителя в течение промежутка времени с при прохождении излучения от источника сплошного спектра через атомизатор, облучают аналитическую ячейку в течение промежутка времелни ьо излучением источника сплошного спектра и интегрируют сигнал с выхода фотоумножителя, затем облучают аналитическую ячейку в течение времени ьо импульсным излучением 35 линейчатого спектра и интегрируют сигнал с выхода фотоумножителя 2) .Недостатком такого способа является невысокая точность измерений, обусловленная необходимостью увели чивать ширину щели монохроматора в случае малой интенсивности рассеянного излучения источника сплошного спектра, невозможность проводить уравнивание, если интенсивность излучения источника сплошного спектра существенно меньше интенсивности рассе. янного излучения источника линейчатого спектра и в необходимости механического, с помощью дифрагмы уравнивания сигналов.30Цель изобретения - повышение точности атомно-флуоресцентных измерений.Указанная цель достигается тем, что согласно способу,заключающемуся в том, что облучают аналитическую ячейку в течение промежутка времениизлучением источника сплошного спек гра и интегрируют сигнал с выхода фотоумножителя, затем облучают ана литпческую ячейку, в течение времени ь импульсным излучением линейчатого спектра и интегрируют сигнал с выхода Фотоумножителя, дополнительно интегрируют сигнал в течение временипосле окончания свечения источника сплошного спектра, полученную веллчину вычитают из интеграла сигнала за время свечения источника линейчатого спектра и интеграла сигнала за время свечения источника сплошного спектра, далее полученные разности вычитают.На фиг.1 показана зависимость тока фотоумножителя от времени; на фиг.2 - зависимость спектральной плот. ности от частоты.На фиг.1 обозначены;3 - сигнал с выхода фотоумножителя,)- Флуоресцентный сигнал, возбуждаемый источником линейчатого спектра, 3 рассеянный сигнал от источника линейчатого спектра,32 - рассеянный сигнал от источника сплошного спектра,В - сигнал излучения пламени; ьо - время интегрирования сигнала, 2 - задержка между интегрированием во время свечения ламп и во время отсутствия свечения.Наиболее интенсивным и важным типом шума, встречающимся в спектрометрических системах, является апериодический или случайный шум. Задачач л выбора длительности со и ь Решается для случая наличия в спектрометрической системе дробового шума анодного тока фотоумножителя, спектральную плотность Р(Ы) которого можно считать равномерной в полосе частот от - ьй до Со , и Флуктуационного низкочастотного шума, спектральная плотность которого изменяется по законуРГ 2(Ы) =(,2сггде Р и- параметры спектральнойплотности,Таким образом(Ц - это непрерывный случайный процесс, заданный с помощью спектральной плотности Р(Я) .(ф) = 1 (ь) Р 2Составляющие шума(О , отвечающие плотностям Г(ы) и Г 2 (ы, полагаются независиььжи. ул(Ц полагается стационарным, Величина кзмеряеглаго предлагаемым способогл полезного Флуоресцентного сигнала выражаетсял ч чо ( лф 2:х= - ) хЦЩЙЪ., - ЮИло 1 ол лВеличиныи , должны доставлять п 1 И Дгде П - дисперсия излеряемого сигнала,. Как известно, авгокорреляционная функция случайного процесса к(1) однозначно определяется по спектральной плотности М)с пола,чью обратного преобразования ФУ,ьечМ= -Ги 1 ей,/45 Тираж 873 ВНИИПИ Государственного комитета по делам изобретений и открытий 5 ка одписно 113035, Москва, Ж, Раушская наб., д. 4/5Филиал ППП "Патент", г. Ужгород, ул. Проектная, 4