Прибор для получения электронов большой энергии

СССР Я 5 Я 976 Клясс 21 ц, 35 Ен ИЕ ИЗ КОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВ А гистрировано в Бюро изобрепений Я. Л. Хургин. Приб получения электронов большой энергии е аявлено 21 нояоря 1938 года в НКЭП за 1 хе 17840 Опубликовано 31 января 1941 года.энергии 500 е 1 Ч- = 0,866; для 1 еМЧМЧ - 0,980 и т. д.- =0 для 2 Используя эти можно построить электрон получает ние, проходя одно напряжение. свойства электронов, прибор, в котором многократное ускореи то же ускоряющееизображенном схема - 2, электроны дви-либо многоугольнику римера нарисован квадВ таком прибореически на фиг.жутся по какомуна чертеже для и Предлагаемый прибор для получения электронов большой энергии путем резонансного ускорения э.чектронов основан на следующем принципе. Для электронов даже больших энергий величина Нр где р - радиус кривизны траектории (при загибании их магнитным полем) сравнительно мала. Поэтому при магнитных полях порядка Н = 10000- 15000 гаусс электроны движутся по окружностям неоольшого радиуса (для 15 еМЧ и Н= =15000 гаусс о 33 см). Кроме того отличительным свойством электронов большой энергии является то, что их скорость 1 почти постоянна и лишь медленно возрастает с увеличением энергии, приближаясь к скорости света с (так, д я рат), проходя свой путь внутри металлических труб, соединенных с источником переменного напряжения, Согласно изобретению, прямолинейные части траекторий электронов лежат вне магнитного поля,Загибание же электронного пучка на вершинах многоугольника вызывается магнитным полем и может достигаться различными способами два из которых изображены на фиг, 3 и 4. Если длина криволинейной части пути электронов, которая находится внутри загибающего приспособ.чения, мала по сравнению с длиной прямолинейной части пути между загибаю щи ми приспособлениями, и если, кроме того, энергия электронов достаточно велика (например 500 е 1 Ж и больше), то продолжительность обхода многоугольника почти не будет зависеть от энергии электронов.Если подобрать период ускоряющего напряжения таким образом, чтобы полу- периоды этого напряжения равнялись продолжительности движения электрона от одной щели до другой, то при прохождении через каждую щель электроны будут ускоряться, все время увеличивая свою энергию.При практически осуществимых размерах прибора для этой цели потребуетсяприменение высокочастотных колебаний, причем длина волны для схемы, изображенной на фиг. 1, равна периметру многоугольника, а для схемы, изображенной на фиг. 2 - -половине его периметра. Фокусировка пучка перпендикулярно к плоскости чертежа происходит отчасти благодаря рассеянному магнитному полю загибающих приспособлений, отчасти же благодаря рассеянному электрическому полю ускоряющих электродов.Фокусировка в плоскости чертежа происходит отчасти вследствие определенного геометрического расположения загибаю-, щих приспособлений, отчасти же благо-даря рассеянному электрическому полюускоряющих электродов.Так как продолжительность прохождения всего пути для электронов различных энергий не в точности одинакова, то электроны в конце концов выпадут из резонанса с ускоряющим напряжением; поэтому, в данном приборе не могутбыть получены электроны с энергиями,превышающими некоторый определенный, предел. Этот предел Е может быть вы-, ислен по следующим приближенным формулам, где Е выражено в еЧ для траектории в виде двуугольника) Здесь Н обозначает напряжение магнит-ного поля в гауссах 1 длину стороны многоугольника в сантиметрах и наконец, Р - ускоряющее напряжение в вольтах. 16300( Гн "((для траектории в виде квадрата), Обозначения те же, как и в предыдущей формуле. Вычисленные по этим формулам верхние пределы энергии равны:Е, =26,5 еМЧ (для двуугольника) Е, = 14 еМЧ (для квадрата),При этом принято Н = 18000 гаусс, 1= 8 м для двуугольника и 4 и для квадрата, У= 100 1 сЧ Предмет изобретения,Прибор для получения электронов большой энергии, основанный на резонансном ускорении электронов при помощи переменных электрических полей, о т л и ч а ющийся тем, что путь электронов составлен из длинных прямолинейных участков, лежагцих вне магнитного поля и образующих замкнутую фигуру вместе с неболь. щими кривыми, лежащими в магнитном поле, служащем и для фокусирования электронного пучка,