Способ электромагнитного контроля физико-механических параметров движущегося ферромагнитного материала

СОЮЗ СОВЕТСНИХсОциАлиСтичеснихРЕСПУЬЛИК 09 (И С 01 М 27/8 ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ ГОСУДАРСТВЕННЬЮ НОМИТЕТ СССпо делАм изоюетений и отнрыти ВТОИИОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВ(71) Отдел Физики неразрушающего(56) 1, Патент Великобританиий 10677 бФ, кл. 6 01 й., 1967.2, Авторское свидетельство СССРЮ 974242, кл. С 01 И 27/86, 1978(прототип),(54) (57) СПОСОБ ЭЛЕКТРОИАГНИТНОГО КОНТРОЛЯ ФИЗИКО-ИЕХАНИЧЕСКИХ ПАРАИЕТРОВ ДВИЖУЩЕГОСЯ ФЕРРОИАГНИТНОГ 0 ИАТЕРИАЛА по авт. св. М 974242, о т л и ч а ю щ и й с я тем, что, с целью повышения точности контроля дополнительно измеряют гради" енты остаточных полей в направлениях совпадающих с направлением движ ния Ферромагнитного материала с обе их его сторон, а о Физико-механичес ких параметрах судят по сумме квадратов измеренных величин,Изобретение относится к неразрушающему контролю материалов и изделий и может быть использованодля контооля механических свойствдвижущихся ферромагнитных матери" 5алов и изделий протяжной формыИзвестен способ неразрушающегоконтроля механических свойств движущихся Ферромагнитных материалови изделий, заключающийся в импульсном намагничивании контролируемого материала и последующем считыва"нии поля остаточного следа,Изменение сигнала за счет колебаний зазора между контролируемым 15материалом и считывающей головкой частично компенсируется за счет изме"нения амплитуды намагничивающих импульсов, осуществляемого с помощьюотрицательной обратной связи, выпол" 20ненной в виде стирающей обмоткина намагничивающей головке 1 1.Однако известный способ не позволяетполучить стабильные резуль-.таты контроля, Это объясняется тем, 25что в известном способе контролируемый материал не доводят до магнитного насыщения, так как отрицательная обратная связь при насыщении неработает. Особенно сильно нестабиль .1ность магнитного следа"сказываетсяпри контроле толстых изделий, Крометого, ослабление влияния колебанийзазора на результаты контроля воз-.можно только в узком интервале, когда сигнал, возникающий из-за изменений зазора, намного меньше сигнала, несущего информацию о механи"ческих свойствах.По основному авт. св, Ю 974212известен способ электромагнитного40контроля физико-механических параметров движущегося ферромагнитногоматериала, заключающийся в том, чтоконтролируемый участок ферромагнит"45ного материала намагничивают импульсным магнитным полем, сформированнымс одной его стороны, одновременно спротивоположной стороны формируютвторое импульсное магнитное полеф 50направленное навстречу первому, считывают градиенты остаточной намагниченности обоих полей, суммируют их ипо полученной сумме судят о Физикомеханических параметрах контролируемого материала 2 1.55Недостатком известного способа яв-,ляется то, что точность контроля ме;ханических свойств движущихся Ферромагнитных материалов ограничена слу. чайными погрешностями. Это объясняется тем, что контролируемый материал при движении не только смещается параллельно самому себе перпендикулярно к направлению движения, но может и поворачиваться на некоторый угол к этому. направлению, Поэтому магнитные следы. нанесенные на контролируемый материал, при своем движении по направлению к считывающим элементам могут повернуться на некоторый угол и считывающие элементы зарегистрируют не полные градиенты остаточных полей, а только их проекции на направление оси, вдоль которой расположены считывающие элементы, Это приводит к значительным погрешностям, снижающим точность контроля.Цель изобретения - повышение точ-. ности контроля.Поставленная цель достигается тем, что дополнительно измеряют градиенты остаточных полей в направлениях, совпадающих с направлением движения ферромагнитного материала с обе" их его сторон, а о физико-механических параметрах судят по сумме квадратов измеренных величин.На чертеже показано возможное положение контролируемого материала относительно направления его переме- щения Способ осуществляют следующим образом.На контролируемый материал 1 с помощью намагничивающих соленоидов наносят магнитные следы, которые несут информацию о механических свойствах контролируемого материала 1, причем намагничивающие соленоиды включены так, что создаваемые.или поля направлены навстречу друг другу. Величину намагничивающих импульсов .выбирают такой, чтобы довести контролируемый материал 1 до насыщения. Когда контролируемый материал 1 из-за вибрационных колебаний отклонится на некоторый угол о от направления движения, то градиенты остаточной намагниченности, считываемые с двух сторон материала перпендикулярно к направлению движение, равнычН =78 совоь и чН"=чйусово3. а градиенты остаточной намагниченности,считываемые с двух сторон ма