Способ сейсмической разведки

69 ИИ ЮЗМВРР%У%С 1 ЪВЛЮ ИЗОБРЕТЕНвидпвытвм НИ Я А ВТОРСНОМУ ен ледогеофи" Т, 4. ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССРПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТНРЦТЖ(54)(57) СПОСОБ СЕЙСМИЧЕСКОЙ РАЗВЕДКИ при котором возбуждают и регистрируют упругие колебания цилиндрического или конусного вида на пересекающихся базах возбуждения и приема, о т л ич а ю щ и й с я тем, что, с целью повышения гелогической эффективности с сейсморазведочных работ путем ослаб" ления волн-помех кратного типа, возбуждение и регистрацию упругих колебаний осуществляют на всех пересекающихся базах наблюдений одновременноФИзобретение относится к сейсмическим методам разведки полезных ископаемых и может быть использовано врайонах со сложным сейсмогеологичес-.ким строением,Известен способ сейсмической разведки, при котором используются излучатели упругой энергии линейного типа, Линейное излучение реализуетсягруппой источников, расположенных полинии профиля на определенном расстоянии друг от друга при одновременномих срабатывании. Таким образом формируется падающий фронт цилиндрическоговида, чем обеспечивается получение15временного разреза о без предварительного анализа и спрямления годографов 1 .Недостатком способа "плоского фрон.та" является невозможность определения пространственного положения иссле-дуемых горизонтое, что особенно важнодля сложнопостроенных в геологическомотнршении районов.Наиболее близким по техническойсущности и достигаемому результатук изобретению является способ сей.смической разведки, при котором воз;буждение и регистрацию сейсмическихколебаний осуществляют на пересекаю- ЗОщихся базах возбуждения и приема.При этом возбуждение и прием колебаний выполняют раздельно на каждойиэ пересекающихся баз 12 1 .Недостатком известного способа яв- З 5ляется его низкая эффективность приподавлении кратных волн,Цель изобретения - повышение геологической эффективности сейсмораз-.ведочных работ путем ослабления волНпомех кратного типа,Поставленная цель достигаетсятем, что согласно способу сейсмической разведки, включающему возбуждение,:и регистрацию упругих колебаний цилиндрического или конусного вида напересекающихся базах возбуждения иприема, возбуждение и регистрациюупругих колебаний осуществляют навсех пересекающихся базах наблюдений одновременно. На чертеже представлена схема, поясняющая способ.На черетеж обозначено: А, Е, С и .,55 Я,- точки пересечения баз возбуждения и преима 1 С - временная ось, С Сз, С - времена прихода волн при возбуждении на каждой из четырех базна базу приема АД; АГ - разность времен прихода волн.Пусть по всем четырем пересекающимся базам, образующим квадратный контур АЮСД, выполнено одновременно возбуждение волн цилиндрического вида. После отражения от какой-либо границы в нижнем полупространстве волновое поле зарегистрировано также на всех четырех пересекающихся базах. При этом на базе наблюдения А,ц отраженное волновое поле представлено следующими компонентами: ось синфазности С ( индексированная на рисунке С - С) от взрыва на базе ДД; ось синфазности С (С.)от взрыва на базе ВС; квазигиперболическая ось синфазности С - С+ от взрыва на стороне АВ, квазигиперболическая ось синфазности С - С от взрыва на стоЬ роне СД.Указанные элементы волнового поля составляют общий годограф контурного фронта ОГКФ. Определяющим параметром его является величина Ь 2 , разделяющая во времени оси синфазности Ср, одна из котооых обусловлена возбуждением на базе АД(совмещенной с рассматриваемой базой регистрации), другая- возбуждение на противоположной базе ВС .Величина ЬГ зависит от глубины формирования отражения (Н), скорости распространения упругих колебаний в среде (7) и расстояния между базами АД и ВСЮ)/цИ +2 ННДТ -Всли в среде скорость Ч постоянная или увеличивается с глубиной, то значение ДГ для однократных волн уменьшается с увеличением времени регистрации .о и начиная с какогото времени В становится меньше четверки периода отраженной волны.Таким образом, для однократных волн, регистрируемых на временах, ;больших или равных т,о, благодаря малому значению ЬГ общий годограф контурного фронта сливается в одну суммарную ось синфазности. Амплитуда суммарного отражения в ч раза возрастает по отношению к амплитуде элементов ОГКф до суммирования. Характерно при этом, что суммирование происходит равноценно для каждой трассы сейсмограммы, поскольку определяющим и кон3 , 10180тролирующим моментом суммирования яв-,ляется сложение осей синфазности , .Если предположить вблизи однократного отражения регистрацию кратнойволны-помехи, то ее значения Ы" будут превышать аналогичные величиныдля однократного отражения в данномвременном интервале.Элементы ОГКФ кратной волны небудут суммироваться и она не получитсоответствующего усиления на сейсмограмме. Все сказанное аналогично длядругих без наблюдений ДЬ, ВС, СДТаким образом, одновременное возбуждение волн цилиндрического вида напересекающихся базах наблюдений,образующих контур определенной конфи. гурации, в сочетании с одновременнойрегистрацией на указанном контуреобеспечивает усиление однократныхотражений по отношению к кратным помехам в определенном временном интервале регистрации эа счет сложенияосей синфазности ;о и квазигиперболических составляющих ОГКФ.При реализации способа следуетучитывать, что чем больше вэаимнопа 1раллельных баз наблюдений в системе,тем больший вес приобретает эффектсуммирования линий 4,о, цто желательЗфно Кроме того, оптимальная системанаблюдений должна представлять замкнутый контур, чем достигается корре"ляционная увязка отражений, определяю,щая эффективность дальнейшей интерпретации материала, а элементы сис- ффтемы наблюдений должны располагатьсяна максимально возможном расстоянии 73 4друг от друга ( в пределах, однако, допускаемых фазовыми искажениями отражений), что повышает кинематичес" кое отличие кратных волн от однократных. Условия интерференции этих волн на каждой линии регистрации зависят от конфигурации и размеров контура возбуждения, а также от скорости распространения упругих волн,в среде, покрывающей исследуемую границу и угла наклона самой границы, Этими условиями по известным зависимостям определяется характеристика реализу% ;емой интерференционной системы.При определении конфигурации источника упругих волн следует учитывать, что точность определения пространственного положения отражающей границь 1 зависит от величины угла между лини-, ями возбуждения, ОптимальАым вариантом можно считать взаимноперпендикулярное расположение линий возбуждения волн цилиндрического или конус- ного вида, например в виде квадрата.формирование волн цилиндрического ( или конусного) вида может быть осуществлено как с помощью группы дискретных источников скважного типа, так и с использованием линий детонирующего шнура ( ЛДВ ) или, как их называют в современной сейсморазведке, линейных непрерывных источников (ЛНИ). Последний вариант обладает известными методическими и технологическими преимуществамиСпособ обеспечивает ослабление волн кратного типа и усиление направленности излучения.Составитель Э, ВолконскийРедактор К. Волощук Техред М.ГергельКорректор М,ШарошиПодписноеЗаказ 3538/ч 5 Тираж 710 ВНИИПИ Государственного комитета СССР по делам изобретений и открытий 113035, Москва, Ж, Раушская наб., д. 1/5 филиал ЗПП "Патент", г. Ужгород, ул. Проектная,