Способ устранения шума в усилителе

Э И ИМ :.ССЫ.ч р" О(. -, -В. Бдауде Спосоо устраиения п 1 ума в усилителе во за М 35908 от 30 апрелятого гке лица Основное авторское свидетель иа пк30 б 586) у В основном авторском свидетельстве К 35908 описан способ устранения шумов в усилителе, вызываемых тепловыми флуктуациями тока в проводниках сопротивлений связи, согласно которому частотную характеристику комплексного сопротивления связи выбирают такой, чтобы в диапазоне усиливаемых полезных частот отношение энергии полезного сигнала к энергии шума было максимальным при отсутствии частотных искажений сигнала. Прием осуществления этого способа применительно к усилителям фототоков заключается в том, что входное омическое сопротивление выбирают настолько большим, что в пределах усиливаемой полосы частот импеданц входа имеет в основном реактивный характер и ак. тинная составляющая этого импеданца, определяющая шум входа, исчезающе мала, вызванные же на входе усилителя частотные иска. жения компенсируют в ламповом усилителе посредством включения в анодную цепь лампы одного из каскадов усиления корректирующей катушки индуктивности, имеющей постоянную времени, равную постоянной времени входа. Эта схема, которую можно н вать простой схемой противош мовой коррекции, нашла в настоящее время широкое распространение в телевизионной технике у нас и за границей, так как она позволяет существенно повысить чувствительность телевизионных систем, уничтожая шумы входного сопротивления и сводя практически шумы усилительного тракта к шумам первой лампы усилителя,Автором настоящего изобретения в дальнейшем было найдено, что путем разделения индуктивкостью входной емкости усилителя на частичные емкости (емкость фотоэлемента и емкость сетки пер. вой лампы), т, е. путем построения вода усилителя по схеме фильтра, можно получить при соответствующем выборе параметров этого фильтра равномерное повышение входного сигнала во всем диапазоне усиливаемых частот и соответствующее подавление шумов усилителя. При таком равномерном по частоте увеличении входного сигнала растут, однако, и шумы тепловых флуктуаций во входном сопротивлении.Согласно настоящему изобретению на вход, построенный по схе Ло 64435- 10 -рует возникший во входной цепи пик напряжения. Это усложнение варианта сложной схемы противошумовой коррекции с отрицательной обратной связью не лишает, однако, ее своих основных преимуществ. Усложнение в настройке схемы не является слишком значительным. Что же касается пика напряжения на сетке первой лампы при резонансе, то он не представляет собой большой опасности в отношении нелинейных искажений, так как гармонические составляющие фототока на высоких частотах вблизи резонанса не могут иметь большой величины,Предмет изобретения 1. Способ устранения шума в усилителе по авторскому свидетельству 35908, отличающийсяя тем, что на вход, построенный по схеме фильтра, образованного делением (в целях повышения входного сигнала) входной емкости наФиг. 1 две частичные емкости с помощью индуктивности, включают настолько большое активное сопротивление, чтобы тепловые флуктуации тока на входе усилителя были исчезающе малы, а для коррекции получающихся при этом частотных искажений применяют три цепи коррекции, две из которых представляют собой цепи из последовательно соединенных индуктивности и малого активного сопротивления или эквивалентные им цепи, а третья цепь представляет собой последовательный колебательный контур, настроенный на резонансную частоту входного фильтра.2, Видоизменение способа по п. 1, отличающееся тем, что для коррекции частотных искажений применяют отрицательную обратную связь, осуществляемую путем включения некоторого общего сопротивления в цепь катодов ламп первого и третьего каскадов усилителя.фиг. 2М б 4435 ме фильтра, включают настолькобольшое активное сопротивление,чтобы тепловые флуктуации токана входе усилителя были исчезающе малы, а для коррекции получающихся при этом частотных искажений применяют три цепи кор.рекции, две из которых представляют собой цепи из последовательно соединенных индуктивностии малого активного сопротивленияили эквивалентные им цепи, атретья цепь представляет собойпоследовательный колебательныйконтур, настроенный на резонансную частоту входного фильтра.Видоизменением способа коррекции по настоящему изобретениюявляется применение отрицательной обратной связи, осуществляемой путем включения некоторогообщего сопротивления в цепь катодов ламп первого и третьегокаскадов усилителя.Сущность изобретения поясняется дальнейшим описанием и фигурами 1 - 8 прилагаемого чертежа.При этом фиг. 1 - 2 иллюстрируютсхему входной цепи усилителя испособ коррекции его частотнойхарактеристики по основному авторскому свидетельству, фигурыЗа и Зб в схе входа усилителя сразделением входной емкости надве частичных емкости С, и С 2, афигуры 4 - 8 - схемы усилителя скоррекцией частотной характеристики, осуществляемой согласнонастоящему изобретению,Рассмотрим противошумовуюкоррекцию входной цепи, построенной по схеме фильтра, представленного на чертеже За в предельном случае, когда входное омическое сопротивление, включенное,3=уф 1 ь ьЗ к 1с,где: ЯЯЯ, - крутизны ламп, в аноды которых включены корректирующие цепи, К. - общий коэфициент усиления остальных обыкновенных реостатных каскадов усиления.Эффективное напряжение сигнала фототока на выходе этого усилителя представляется в виде: 1 2- " 0 С 3(С,+С)2 С,2 где: 1 ф - эффективная сила фото- тока, входящего во входной фильтр.Легко видеть, что для получения независимости этого выражения от частоты достаточно удовлетв данном случае на выходе фильтра, равно бесконечности. В этом случае отношение напряжения на входе фильтра, т, е. на сетке, к силе тока на входе, т. е, к силе фототока, представляющее собой частотную характеристику входной цепи, имеет следующий вид:+С, - ,С. где: С, и С 2 - частичные емкости входа емкость фотоэлемента и емкость сетки первой лампы)1. - индуктивность, разделяющая частичные емкости.Для коррекции такой частотной характеристики входа могут быть использованы три корректирующие цепи в виде двух индуктивностей 1., и 1.2 и одного последовательного резонансного контура Ь С, расположенных отдельно в трех каскадах усилителя так, как это показано на фиг, 4, на которой представлена также и описанная выше входная цепь усилителя. В случае применения ламп с достаточно большим внутренним сопротивлением, коэфициент усиления такого усилителя представляется в виде- .%сду с,зс.,С,Кф С,С, ворить условию .2 с,=.С В этом случае квадрат эффективности напряжения на выходе пред ставляется в виде:/оз Квадрат эффективного напряжения шума анодного тока первойогрБ 2.=2 Р к1 а 1 2 2 2= 2 Р:. 1 а 82 Яз 2зВходящий в эту формулу интеграллегко берется, и квадрат эффек 2 22 2 11 12Ь "-=2 Р: 1 а яояз К 2 1з иПрЕдетаВЛяя 1 з Сз - 2, МЫ ПОгрлучим для квадрата эффективного2 22 2 1Бшз=2 Р о1 аБо БзС 2з Квадрат эффективного напряжения.ма имеет, таким образ 1 м, мини 1,4мум при 1 з Сз =, что соответсо 2 г,ствует в условиях коррекции входаС 1 С 1,4минимуму при 1С 1+С оОтношение квадрата эффективного напряжения шума первой ла мпы к квадрату эффективного напряжения сигнала на выходе усилителя имеет также минимум при С 1 Со 1 41.,Сз= 1С 1Сз "гр и равно2 Р-: 1 о Сш гр 3 с18,75 1, 512Сравнивая это отношение с тем же отношением для обыкновечного усилителя, мы находим величину 7, характеризующую степень подавления шумов первой лампы усилителя при применении схемы сложной противошумовой коррекции в предельном случае, когда Кс=лам пы в таком усилителе представляется в виде: тивного напряжения шума представляется выражением: сог 2 о1 7 2 21.зСз+3 5 гР7 гР напряжения шума первой лампы Сравнивая величины 1 и, мы видим, что в случае сложной противошумовой коррекции подавление шумов происходит в 2,5 раза больше, чем в случае простой противошумовой коррекции.Физический смысл сложной схемы противошумовой коррекции заключается по существу в повышении уровня входного напряжения по сравнению с простой схемой противошумовой коррекции, происходящего благодаря разделению частичных емкостей входа. Это повышение происходит в условиях противошумовой коррекции неравномерно во всем диапазоне частот. Повышение достигает максимума при резонансе входного фильтра на частоте1 и, наконец, переходит при некоторой частоте, равнойУ 22С, Сз, в понижение.С,+С,64435 гивошумовой коррекции имум его приьС,С, 14С+С 3 оопти 12 оо =-. л (ГВ " С+С 3 стоты- ,С,С), +г;,+С1-3 С 3= 1 1+С,С 3 1 С,С+С 3 (С+С 3) В,.1. 1 ССо- = К(С+С 3)+С+ -К,. (Сгг С 3)3 г С 1 С. 11. 1.о (1 о3С 3;)ог 3 С 3) (1+10)- = К .гг,ч 13,3, К,"г,ф 3 (1 - ц 1.С - , )огС 1) (1+со, . С)+:ор Для ил 1 ОстрцииэтОГО а фиГ.5 представлены вместе частотные характеристики входного напряжения (напряжение на сетке пер.вой лампы) при простой схеме противошумовой коррекции, в виде кривой 1 и при сложной схеме противошумовой коррекции в виде кривой 2, Оборотной стороной этого является вопрос о величине шума первой лампя, пропорционального интегралу функции частотной характеристики усилителя, ,. которая для того чтобы скорректировать частотную характеристи ку входа должна быть обратной ей функцией, Частотные характеристики, обратные частотныъхарактеристикам входа, представлены на том же чертеже пунктиром для простой схемы противошумовой коррекции в виде 1 и для сложной противошумовой коррекции в виде 2.Как мы видим, вплоть до чачастотная характеристика усилителя, соответствующая сложной схеме противошумовой коррекции, идет ниже частотной характеристики, соответствующей простой схеме противошумовой коррекции. Это и определяет меньший уровець шумов первой лампы усилителя в случае сложной схемы про С 3 Эти условия коррекции найдены методом сравнения коэфициенто в при одинаковых степенях о 1 в выражении для отношения напряРассмотренай предельный случай противошумовой коррекции, когда входное омическое сопротивление равно бесконечности, принципиально недостижим, однако к нему можно настолько близко подойти, что получающийся при этом эффект подавления шумов практически не отличается от рассчитанного в предельном случае.Что касается коррекции частотной характеристики, то она при реально достижимой большой величине входного омического сопротивления, все же существенно нарушается, если мы не внесем соответствующих изменений в описанные выше цепи коррекции.В цепях коррекции необходимотакже учесть собственное омическое сопротивление катупки индуктивпости входного фильтра.Для учета конечной величинывходного омического сопротивления Е , и собственного омического сопротивления г катушки индуктивности входного фильтра, необходимо в цепях коррекции последовательно с одной из индуктивностей, например Ь и в последова.тельный контур 1.,С, включить соответственно некоторые сопротивления г, и г, так, как это показано на фиг. 6.Условия взаимнои коррекциипредставлпотся в этом случае в виде: С жения сигнала на выходе усилителя к силе фототока на его всходе, представляОщегося в видеРешая совместно полученные таким образом три уравнения, получаем 2 линейных уравнеия, свя 1.,зывающих 1,СгС., и. - , и одногобческое уравнение для 1, С,Имея в виду, что корень этого кубического уравнения не может прибольшом В сильно отлатьсяот значенияСсо1.3 СЗ 1 ,О+С 2наиденного нами для В.=сс, находим приближенное значение этого корня по спосоау Ньютона, ограничиваясь первым приближением1о)(х)Подставляя найденное значение в два других линейных уравнения и делая соответствующие прпбли;кения, получаем приведенные выше условия корре;ции (1).При достаточно большом входном оъическом сопротивлении второе из приведенных условий коррекции мало отличается от представленного ранее условия коррекции в случае бесконечно большого входного омического сопротивлеСгс 2пия 1 зс:=1- , , - , а третье усС -С 2ловие коррекции может без большои погрешности также быть упрощено и представлено в виде 1.= И, (С+С), Все три условия гкоррекции принимают таким образом следующий вид:С 2, СС,К.(С+С 2)2 С,+С 2 1 С,=1,с, с,- - = к,. С+С 2)1.Для осуществления питания анодной цепи лампы Я, по фиг. 6 можно шунтировать последовательный контур некоторым омическим сопротивлением К. Чтобы не нарушить при этом выведенные выше условия коррекции, необходимо кроме того в оставшейся пока нетронутой цепи второй лампы последовательно с чистой индуктивностью Ь, включить омическое сопротивление г подобранное таким образом, чтобы общая частотная характеристика этих двух измененных цепей короекцин 1., С, г, Й и 1.2 г. попрежнему представлялась выражением, пропорциональным величине (1 - О 21., С.,). Общая частотная характеристика рассмот. ренных ранее цепей 1.2 и Ь., С,. представляется в видеВся схема коррекции принимает вид, представленный на фиг, 7.Как будет сейчас показано, можно действительно подобрать параметры цепей 1.,г, и 1 С.,гй таким образом, что в рассматриваемом диапазоне частот общая частотная характеристика этих цепей с заданной степенью точности представляется выражением пропорциональным (1 - го"-1, С,), Расчет необходимых соотношений между параметрамн 1. С., 1, 1,г 2 мо 2 но производить, пренебоегая влиянием сопротивления гПренебрегая сопри влением г, мы получим коэфициент усиления двух каскадов, содержащихпомянутые цепи коррекци второго и третьего каскадов усилителя, представленного на фпг. 7, в виде:Ь г,325 (1 )ю ) (1 щ 1.2 С.) г 12,3, 21 - в 21,.,С+ о СК Для получения необходимой частотной зависимости, пропорциональной (1 - о 21.,С,), нужно таким ооразом добитьсч минимальных отклонений от единицы в рассматриваемой полосе частот выражен ия1.2 1+ц -г 1 - Д.:С, -СРВ этом случае отношение напря"в 6 "435 быть преджения на выходе личине фототока усилителя к вена его входе, которое теперь можетставлено в виде21+1 в1Г 2К Г, Г 2 К 31 Я 232 К,1 - "-1 С,+ 1. С 2 К 11 ф Отношение 1 1 ф 1.21 -,)в)12- 21.2 С +1 вС) 1 г 12 -гв 11. 2 21 -в1+гв"Г 22 оудет также минимально откло. няться от своего начального зна- чения 11- ,) =К . ,2 К,Ы, К,.вх представляет таким образом частотную зависимость относительного коэфициента усиления фото- тока и это отношение, как мы уже указывали, должно минимально отклоняться от единицы в рассматриваемой полосе частот. До"тигнуть этого наилучшим образом можно приравнивая нулю первые члены, начиная со второго разложения в ряд Мак-,1 орена по частоте модуля относительного козфициента усиления,)квадрат модуля относительного коэфициента усиления имеет вид;+ 2 " - , -ЗЗ Приравнивая друг другу коэфициенты при Го 2 в числителе и знаменателе, что соответствует в данном случае равенству нулю второго члена разложения в ряд МакЛорена функции х 12 по ш"-, мы получаем условие коррекции, соответствующее минимально возможному монотонному падению усиления в виде2= = С.2 К 12 - 2 1.2 С 2. (3) Гп"При этом выражение для относительного коэфициента усиления принимает вид: в 132 зЧлен 2 12 в выражении дляотносительного коэфициента усиления определяет падение усиленияна высоких частотах. Задаваясьопределенным значением этогочлена на граничной частоте гвв"1.22 С 22, - 23, (4)1-21 2мы тем самым задаемся падениемо усиления на граничной частоте,которое определится по формуле1(1 - в)2 =Легко убедиться, что при малыхзначениях 3 падение усиленияможно считать приблизительноравным . Подставляя в выраже- .ние (4) значение для 12 Св, оптимальное с точки зрения шумов1,41,2 С,гри условие коррекции (3), получаемдля емкости С, выражение в виде:(в . К 1грЭто выражение вместе с условиемкоррекции (3) и условием оптимума шумов определяют значение параметров рассматриваемых цепейкоррекции в виде следую,цих выражений 1,96 рК 1/ 1,96 - 23В дальнейшем при малых значениях допускаемого падения усиления мы под падением усиления будем подразумевать величину . Ис М 64435следуя выражение для отношения Ьв ,мы видим, что величина этого Г 2отношения при очень малых значениях допускаемого падения усиления очень велика, так что цепь коррекции г 21.2 становится близ- кОЙ к чистОЙ индуктивности При увеличении значения допускаемого падения усиления величина отно 2щения - падает. При значении 23=1,9 б, соответствующем падению усиления г =0,42, величина от 2ношения - становится равнойГ 2нулю; так что каскад усиления, содержащий цепь коррекции Ь 2 г вырождается в обыкновенный реостатный каскад усиления с горизонтальной частотной характеристикой. Падение усиления в 42", не может быть однако допущено, Цепь коррекции 1.2 г хотя и может быть далека от чистой индуктивности, но все же должна содержать довольно большую индуктивность, Допуская, например, пяти- процентное падение усиления на граничной частоте (г=0,05), мы получаем для индуктивного сопротивления этой цепи коррекции на граничной частоте значение примерно в четыре раза больше омцческого сопротивления этой испи12- 4 - .Г 2 грЗначения параметров 1.2 С, определяются, как мы видим, величиной сопротивления В. Величина же сопротивления В ограничивается, с одной стороны, условия. ми питания анода лампы и, с другой стороны, величиной шунтирующей это сопротивление паразитной емкости, составляющейся в основном из емкостей электронных ламп (анода предыдущей и сетки последующей ламп), Последнее ограничение обычно более существенно и поэтому величина этого сопротивления может быть определена, исходя изХ;22ф г-"1 Х,Х, - 7.2 величины шуцтнрующей его пдразитной емкоотц таким же образом, как ц величина гнодного сопротивления в обычном реостд:ном усилительном каскаде. Последовательно с этим сопротиглением может быть так же, как ц в обычном реостатном каскаде, включечд соответствующая корректирую ц;ая индуктивность.Описанная выше схема сложной протцвошумовой коррекцип обладает тем недостатком, что напряжение ог фототока уже на сетке первой лампы может цд низких частотах достььгать значен и, приводящего к нелинейным искажениям, Этот недостаток делает;овершенио невозможным прцмсцение этой схемы в случае, когда фототок на входе имеет оссбень,о большие значения.В этом случае может быть грцменена свооодная от этик недостатков схема сложной протцвошумовой коррекции с обратной связью, изображенная на фцг, 8.В этои схеме во входной фь.льтр, отличающийся от входного фильтра прц первом вариачте схемы только тем, что входное омическое сопротивление (стремящееся к бесконечности) включено не на выходе, а на входе фильтра, подана отрицательная обратная связь с катода третьей лампы.В случае, если эта обратная связь достаточно велика, как будет показано, уже на сетке первой лампы мы будем иметь неискаженный сигнал фототока, равномерно переданный по всем частотам в тс время, как отноц:ение шума ь;:цгналу Определится той же фо.зьулой, что ц в случае первого варианта сложной схемы протцвошуъьовой коррекции,:ь х.ы получаем таким ооразом тот же выигры.и в отношегпш сигнала к шуму.Напряжение между катодом и сеткой первой лампы вырдгкается через фототок, входящий во входной фильтр, следующей форм.ло ь ьчг рЛ - ,-Х 2 - Х 2;С 2тов, составляющих входной фильтр, К - коэфициент усиления двухкаскадного усилителя, осуществляющего обратную связь, 53 - крутизна третьей лампы, катодная цепь которой связана с катодной цепью первой лампы посредством сопроЯ 1тивления Е 1 -1-1 КС 11При выводе этой формулы пренебрегалось величиной обратной связи непосредственно со стороны первой лампы и величиной сопротивления 21 по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра, т, е. с суммой составляющих его сопротивлений 71+Уз+Уз а внутреннее сопротивление третьей лампы считалось бесконечно большим,Рассматривая эту формулу, мы видим, что если сопротивление Г сделать подобным сопротивлению Лт, е. 21 С 1=В вх С, так, что Х" = 1 Хгде 1 - некоторая малая величина, и в то же время величину К 153, сделать настолько большой, что в знаменателе можно во всей рассматриваемой полосе частот пренебречь единицей, то мы полу 1 чим приближенно 1:2=1 фвеличину, не зависящую от частоты.Напряжение на аноде третьей лампы, которое мы будем рассматривать как выход усилителя, будет также независимо от частоты иэравно ,х=1 ф , где Вз-анодное сопротивление третьей лампы,-- КЗз зьв а где 51 - крутизна первой лампы.Пренебрегая попрежнему единицей в знаменателе, получаемкз Х+Хз+ХзЮвьх =-Ьая. К . Х 1.вых а., Е 1 . Хз Сигнал фототока, проходя через цепь отрицательной обратной связи, подавляется неравномерно с частотой, поскольку обратная связь подана на сетку первой лампы потенциометрически через сопротив. ления, составля 1 ощие входной фильтр, причем эта неравномерность как раз обратна неравномерности самого сигнала фототока ьа выходе фильтра в отсутствии обратной связи. Так, например, максимуму сигнала при резонансе фильтра соответствует также максимум подачи отрицательнои обратной связи через цепь фильтра и соответственно максимум подавления сигнала при резонансе фильтра,Переходя к рассмотрению шумов анодного тока первой лампь, мы отмечаем, что в то время как отрицательная обратная связь подав ляет их также неравномерно пс частоте, как и сигнал фото тока, сами шумы ни в какой другои связи с частотными свойствами входного фильтра не стоят и в отсутствии обратной связи равномерно распределены по спектру частот. Формула для эффективного напряжения шумов может быть легко получена, если воспользоваться понятием элементарного шумового (флуктуационного) тока первой лампы Йв =)/2 Рв 1 а 1 в . ОгсРируя с этим элементарным шу 1 овым током, как и с внешним сигналом, мы получим для напряжения, вызванного этим элеменьгарным шумовым током на вьходе усилителя, выражение:1 Подставляя в последнюю формулу ЗНаЧЕНИЕ Б, = 1/2 Р:. 1,в, ПОЛУ- чаем для квадрата эффективного напряжения шума на выходе усилителя выражениеМ 64435 С,са 1 4С,+С.,1--га- С, 18,75 Рвх Подставляя в подинтегральное вы. ражение значения сопротивлений Х Х, и Х в предельном случае противошумовой коррекции, т, е. ПрИ Ввх=1 1 г,=; Ха=1 1. К,1 га Ст1 ю Са получаем уже знакомого вида ин- теграл грГ С 1 С 2аР(ст+С)-(1 - оЕ ) сто,С+С, )о О = Ри- в =г Ов.1вых - а 8 2, 2У Сравнивая это выражение для квадрата эффективного напряжения сигнала на выходе усилителя, получаем для величины отношения квадрата эффективного напряжения шума к квадрату эффективного напряжения сигнала выражениеа"- =1.1 вых 1875ф тКак мы видим, отношение шума к сигналу определяется в данном случае точно той же формулой, что и в случае варианта сложной схемы противошумовой коррекции без обратной связи, в то время как уже на сетке первой лампы мы имеем неискаженный сигнал фото- тока, равномерно переданный по1 всем частотам т 1 т,.= 1 фл К 8 зОписанный выше вариант сложной схемы противошумовой коррекции с отрицательной обратной связью не может однако быть осуществлен в чистом виде.Принятое нами при выводе формулы условие, что сопротивлением Х" можно пренебречь по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра, т, е. суммой составляющих его сопротивлений, может быть соблюдено в самом деле на всех частотах, кроме резонансной частоты и частот, непосредственно к ней прилегающих. При резонансной частоте и в непосредственной близости от нее сопротивление цепи входного фильтра падает принципиально до нуля, практически ло величины собственного омического который имеет минимум при 1И ПРИ ЭТОМ Равен 18 -5 гР18 75 где С,х = С+С, откуда квадрат эффективного напряженчя ш ма при оптимальных значениях параметров входного фильтра равен: сопротивления катушки индуктивности, и при этих частотах сопротивлением 2, понятно, нельзя пренебречь по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра.Коррекция частотной характеристики входной цепи при этом резко нарушается. Отрицательная обратная связь, нормально растутцая при приближении к резонансной частоте, в непосредственной близости от нее прекращает свой нормальный рост или даже падает, что приводит к возникновенио узкого пика напряжения на сетке первой лампы при резонансной частоте.Для компенсации этого пика можно параллельно анодному сопротивлению, например, третьей лампы усилителя, включить последовательно соединенные индуктивность, емкость и малое омическое сопротивление, настроенные на резонансную частоту входного фильтра, Этот дополнительный корректирующий контур вызовет при резонансе соответствующий провал частотной характеристики. Регулируя соотношением между Ь и С тпри неизменной величине произ. ведения ЬС) этого корректир ютцего контура или же при заданном соотношении между Ь и С реглируя величину шунтирующего этот контур анодного сопротивления, мы будем менять ширину провала, а регулируя величину малого омического сопротивления контура, - глубину этого провала таким образом, что он скомпенсп