Кухтарев

Номер патента: 1800441

Опубликовано: 07.03.1993

Авторы: Воляр, Гнатовский, Кухтарев, Лапаева, Одулов

МПК: G02B 6/00, G03H 1/00, H04B 10/00 ...

Метки: волокно, информации, многомодовое, оптической, параллельной, передачи

...= 1,2) означает, что параметр Ое является первым и вторым нулем функции бесселя Т(Ор) соответственно; фе= - ( - -и), Л= 1 ч г Пе - по Ьи,В табл,1 сведены поля собственных мод и волноводных характеристик волокна; постоянной распространения Ре и поперечного волнового числа сердцевины Ое. При распространении вдоль волокна первоначальное гауссовое пятно в плоскости г = 0 расплывается за счет модовой дисперсии, так что на выходе волокна при прохождении длины г = б каждая из мод приобретает множитель ухр(Зп г) (и = 0,1,2,3,4,5). Считаем, что на волокно не действуют сильные внешние параметрические поля и в волокне нет значительных неоднородностей вдоль оси г (это вполне отвечает современным требованиям к оптическим волокнам), Тогда...

Номер патента: 1728832

Опубликовано: 23.04.1992

Авторы: Воляр, Кухтарев

МПК: G02B 6/00

Метки: излучения, оптического, передачи, поляризованного

...7 поляризационным светоделителем 15 разделяется на два пучка, поляризованных вдоль осей У и Х соответственно.Далее каждый из пучков разделяется пер 50 вым 8 и вторым 9 делителями на сигнальныйи опорный пучки, которые, отразившись отглухих зеркал 11 и 16, смешиваются на фоторефрактивных кристаллах 12 и 17.Оптические оси с кристаллов ориенти 55 руют параллельно поляризациям соответствующих пучков. Считывающие пучкиформируются выходными глухими зеркалами 11 и 19. Установленные между кристаллом 12 и зеркалом 14 и между кристаллом 17 и зеркалом 19 поляризационные модуляторы 13 и 18 соответственно управляются блоками 20 и 21. При прохождении через поляризационный модулятор каждая из поляризаций Х и У получает соответствующий 5 фазовый...

Номер патента: 820457

Опубликовано: 23.09.1982

Авторы: Винецкий, Кухтарев, Марков, Одулов, Соскин

МПК: G02F 1/35

Метки: когерентных, преобразования, пучков, световых

...закону, 1-ехр(Гг), где Г - коэффициент усиления. При достаточно малых значениях Гг, разлагая экспоненту в ряд, получаем 1- + (Гг), (Гг)1. Однако последнее условие может быть достигнуто и при больших значениях коэффициента усиления Г, за счет малости г. Поэтому можно вычислить значение Г при малом усилении4Г:1 и для больших Г, рассматривая случай малого усиления при не слишком больших толщинах прохождения света. Это достигается путем разложения 1,в ряды по малому параметру О, пропорциональном Л(2) 1 ОР 0Рпмюй р и собирания членов одинакового порядкапо Й в (1).Выражение для интенсивностей и фазпрошедших пучков для общего случая произвольной модуляции весьма громоздки, ц поэтому приводятся результаты для конкретных частных случаев.1....

Номер патента: 657395

Опубликовано: 30.08.1982

Авторы: Винецкий, Кухтарев, Соскин, Холодарь

МПК: G03H 1/00

Метки: голографический, преобразования, пучков, световых

...и далее предполагастся, что интенсивность накачки, приводящая к инверсной населенности, достаточно велика, такчто значения а прн прямом и прн голографическом усилении в инвертированной среде одинаковы.Вычисление голографического усиленияв среде с инверсной заселенностью представляет значительные трудности: эта задача требует решения нелинейной системыуравнений Максвелла и материальныхуравнений среды, Для обоснования неаддитивности эффекта усиления методы решения такой системы применены для расчетаголографического усиления в материале сосмещенной решеткой показателя преломления при условии его инверсной заселенности,Изменение интенсивностей когерентныхпучков света 1+ и 1 и пересекающихсяв среде со светоиндуцируемым...

Номер патента: 603276

Опубликовано: 25.11.1978

Авторы: Винецкий, Кухтарев, Одулов, Соскин, Холодарь

МПК: G03H 1/00

Метки: динамического, преобразования, пучков, световых

...преобразуемых пучков;Я - длина волны световых пучков;0 - коэффициент биполярной диф"фузии кристалла;9 - угол схождения пучковДля динамического преобразованиямоноймпульсного излучения неодимово,го лазера с "- 10 с световые пучкисводят на кристалле теллурида кадмияс временем .рекомбинации 110-9 с/в интервале углов от 0,3 до 7Для общности рассмотрим полупроводник, у которого свет вызывает переходы электронов в зону проводимости из валентной зоны, так что образуются подвижные носители зарядаобоих знаков. В частности, если подвижностьположительных зарядов равна нулю, задача сводится к описаннойвыше для ниобата лития, когда положительный заряд сосредоточен на неподвижных центрах. Рекомбинацияэлектронов и дырок обычно происходитчерез...

Номер патента: 519104

Опубликовано: 30.09.1978

Авторы: Винецкий, Кухтарев, Одулов, Соскин

МПК: G03H 1/00

Метки: динамического, когерентных, преобразования, пучков, световых

...поля, где число возбуждаемых светом пар носителей максимально. У+ и У - направленные в разные стороны векторы скорости положительных и отрицательных зарядов, связанные с приложением внешнего электрического поля с напряженностью Е. Р - сила Лоренца, вызванная приложением внешнего магнитного поля напряженностью Н и смещающая заряды обоих знаков в одну и ту же сторону, Пунктиром показаны плоскости, в которых концентрация электронно-дырочных пар максимальна, т. е. плоскости максимального изменения показателя преломления, Ь - расстояние между поверхностями максимального изменения показателя преломления пли постоянная решетки.Под действием света в полупроводниковой среде возбуждаются пары свободных носителей: электрон в зоне...