Способ борьбы с нежелательными растениями

СОЮЗ СОВЕТСКИХСОЦИАЛИСТИЧЕСКИХРЕСПУБЛИК 5653 и 43/40 ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТПО ИЗОБРЕТЕНИЯМ И ОТНРЬГГИЯМПРИ ГКНТ СССР ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТ ПАТЕНТУ Е С 3 П; А) эффективно поражаютне повреждая сельсккультуры, например К - этил, н-пропил, фурил ловии, что К - метил, когд В дозах 0,1-10 кг/га данны при усорные растения,озяйственныееницу. 1 табл,Сл Ак ществаИзспостель н обретение относится к хобам борьбы с сорной и нежелаой растительностью.Целью изобретения является повышение гербицидного действия и улучшение избирательности уничтожения.Согласно предлагаемому способу для обработки нежелательных растений используют производные дигидропиридина общей формулы КООС-А-СООК.П р и м е р 1Получение диэтил- -2,6-бис-(трифторметил)-1,4-дигидро- -4-этил,5-пиридиндикарбоксилата (соединение 1). имическим кисдом,трифтор- ипери- Пость твор ируют е вево кони(57) Изобретение относится к химическим способам борьбы с сорной и нежелательной растительностью. Цельюизобретения является повышение гербицидного действия и улучшение избирательности уничтожения сорных растений в по"севах сельскохозяйст венных кул ьтур.Для этого используют производные дигидропиридина общей Формулы КООС-А-СООК,где К - метилили этил; А - означает В колбу на 250 мл помещают 120 мч концентрированной серно лоты, охлаждают ее в бане со л перемешивают и добавляют 2,5 г (0,0058 моль) диэтил,6-бис-( метил)-ч-этил,4-диокси,5-п диндикарбоксилата (цис-изомер) ле этого продолжают перемешива 15 мин, выливают кислотный рас на раздробленный лед и экстраг диэтиловым эфиром. Органицески щества промывают насыщенным ра бикарбоната натрия, высушивают центрируют и хроматографируют3 156 ч 7Устройство (фиг, 1) работает следующим образом.Пучок 1 атомов щелоцных металловили водорода направляют в неоднородное магнитное поле в устройство 2типа Штерна-Герлаха, в котором происходит расщепление его на два пучкас различными направлениями поляризации валентного.электрона. Один изэтих пучков поступает в высокочастотный резонатор 3, в котором возбужда-,ют высокочастотное электромагнитноеполе большой амплитуды. При высокойамплитуде электрического поля Е имеет место автоионизация - вырываниевалентных электронов из атомов электрическим полем за счет туннельногоэффекта. Форма потенциального барьера О(г), В, показана на Фиг. 2. 20Коэффициент прозрачности барьера 0зависит от величины напряженностиэлектрического поля Е, В/м, и энергии электрона в атоме Е, Дж, согласно соотношению р, 25(2) увеличения напряженности электрицес 45 кого поля из-за пробоя практически 50 где гп - масса электрона, кгЬ - постоянная Планка, Джс,а вероятность прохождения электроначерез барьер равна где- частота колебаний валентного электрона в атоме, Гц; время, в течение которого приложено электрическое поле, равное длительности импульсас высокочастотного электрицеского поля в резонаторе, с.Таким образом, если в резонаторе в момент возбуждения электромагнитных колебаний находилось И атомов с поляризованными валентными электронами, то церез время е число свободных электронов, прошедших сквозь 1потенциальный барьер, равно числа свободных электронов к первоначальному их числу, образовавшемусяза счет туннельного эффекта. Тогдаполное число свободных поляризованныхэлектронов ра вно При этом образуется тоцно такое же число ионов, которое не может, очевидно, быть больше первоначального М числа атомов. Максимально достижимое значение и = и, определяется максимально допустимой плотностью плазмы. Отношение и /И =" зависит от конкретных условий и может достигать 0,1-0,2. Максимальное число свободных поляризованных электронов может быть получено при выполнении условия ./ Эта формула определяет требуемую напряженность электрического поля в резойаторе Е, обеспецивающую получение максимального тока пучка поляризованных электронов.Получение высокой напряженности электрического поля обычно ограничивается, из-за развития пробоя. Однако, в резонаторах, работающих на ТЕС -волне, указанные ограничения снимаются и получение требуемых напряженностей поля является вполне реальным. Это связано с тем, что имеется только одна компонента электрического поля Е,о, которая направлена тангенциально ко всем стенкам резонатора, а на самих станках обращается в нуль. Поскольку при достаточно высоком вакууме развитие пробоя инициируется со стенок, то ограничения отсутствуют.Следовательно, напряженность электрического поля в резонаторе с ТЕ волной определяется только условиями его возбуждения.На фиг. 3 показана зависимостьп(Е,К) 4 с и,(3) Эти освободившиеся электроны, ускоряясь в электрическом поле резонатора, ионизируют атомы, в результате чего число свободных поляризованных электронов лавинообразно возрастает, Обозначим через К отношение полного напряженности электрического поля, возбуждаемого модулированным пуцком электронов 4 в резонаторе 3 на ТЕ оволне от импульсного тока возбуждаю, щего пуцка при собственной частоте резонатора .й = 310Гц (кривая А), й, = б 10 Гц (кривая Б) и Го = 9 х10 Гц (кривая В).(6) 5156Наиболее удобным элементом для получения атомарных поляризованных пучков является водород, так как в отличие от щелочных металлов он является газом, Интенсивность потока атомного пучка водорода может достигать 10 101 атомов/с, что значительно выше, чем для щелочных металлов, Как самый легкий элемент, он наиболее легко расщепляется в устройстве типа Штерна-Герлаха, В результате при использовании водорода можно получить наибольшую импульсную интенсивность пучка поляризованных электронов. Однако, из-за высокого потенциала ионизации (13, 54 В) требуемая для автоионизации напряженность поля имеет величину порядка .10 В/см, что является практически нереальным даже в резонаторе с ТЕ я-волной. Эту трудность можно устранить, если облучить атомарный пучок ультрафиолетовым излучением 5 с длиной волны, определяемой из условия 41396го уровня значительно ниже, то требуемая для автоионизации напряженность поля Е может быть получена не только в резонаторах с ТЕ,-волной, 5но и в резонаторах с другими типами колебаний.Формула изобретения1. Способ получения импульсныхпучков поляризованных электронов,заключающийся в пропускании атомныхпучков щелочных металлов или водородачерез неоднородное магнитное поле в 15устройстве типа Штерна-Герлаха, о тл и ч а ю щ и й с я тем,что, с целью,увеличения импульсного тока пучка поляризованных электронов, атомный пучок с поляризованными в нем валентными электронами после вывода из устройства типа Штерна-Герлаха направляют в .высокочастотный резонатор, вкотором возбуждают электромагнитныеколебания с амплитудой электрического поля Е, В/м, для которого коэффициент прозрачности потенциальногобарьера Р удовлетворяет условиюП(ЕЕ)егде Егде Е,40 50- энергия первого возбужденного энергетического уровня в атоме, Дж, постоянная Планка, Дж с; - скорость света, м/с. Для электрона, находящегося напервом возбужденном уровне в атомеводорода, потенциал ионизации равен3,4 В и его автоионизация может происходить при напряженности электрического поля Е ) 4 10 В/см, что прииспользовании резонатора с ТЕволной, является вполне реальным.При этом не требуется высокая интенсивность ультрафиолетового излучения5. Даже если будет возбуждена и затем ионизирована ничтожная частьатомов, то за счет ударной ионизацииостальных атомов освободившимися иускоренными в поле Е электронами,будет получена высокая импульснаяинтенсивность пучка поляризованныхэлектронов 6,Предлагаемый метод может быть применен не только для водорода, но и , при использовании атомов щелочных металлов. Поскольку для них потенциал ионизации для первого возбужденносоответственно энергия,Дж, и частота, Гц, колебаний валентного электрона в атоме;требуемая длительностьимпульса тока пучка поляризованных электронов,с;коэффициент размноженияэлектронов за счет ударной ионизации атомов,равный отношению полногочисла образовавшихсясвободных электронов кчислу свободных электронов, вылетающих из атомов, за счет туннельногоэффекта за время си,максимально достижимоеотношение числа образовавшихся ионов к первоначальному числу атомов. 2. Способ по п. 1, о т л и ч а ющ и Й с я тем, что, с целью уменьшения требуемой напряженности электрического поля, атомный пучок в высоко" частотном резонаторе подвергают облучению ультрафиолетовым излучениемприкогСоставитель Р.СтрельцовТехред М.Моргентал Корректор И.Шароши Редактор Л.Веселовская Заказ 1166 Тираж 428 Подписное ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР 113035, Москва, И, Раушская наб., д. 4/5