Источник электромагнитного излучения

(19) О 1) И ВТОРСКОМУ Св ТЕЛЬСТ вл полн й/ ( а прямока до соби". е Р е сст линейного промежурающей линзы;длина прямолинейнжутка. о лича ется усе линз фокусное расстоя точник по п.1, о с я тем, что вып де3 л и няет а -щ и ло 4, Источник.ющий.ся теловие:Т = 2 К(К + о п,1, о т л и что выполняет ОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССРО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТКРЫТИИ(54)(57) 1,ИСТОЧНИКЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ, содержащий синхротрон с прямолинейными промежутками, о тл и ч а ю щ и й с я тем, что, с целью увеличения спектральной интенсивности электромагнитного излучения в длинноволновой области спектра, в него введена собирающая линза, которая установлена вне прямолинейного промежутка и ось которой совмещена с прямой линией, лежащей на продолжении брбиты в прямолинейном промеЕТЕНИЯ,цвм жутке синхротрона; при этется условие: 2, Источник по п.1; о щ и й с я тем, что выпол ловие:Изобретение относится к ускорительной технике и может быть использовано при применении синхротро"на в качестве источника электромагнитного излучения для облучения5объектов,Известен источник электромагнитного излучения, содержащий синхротрон и расположенные в медианной10плоскости синхротрона каналы для вывода синхротронного излучения,В известном устройстве синхротронное излучение, испускаемое электрона-ми при движении по круговой орбитеимеет спектр с характерным максиму 1мом на определенной частоте, Длясинхротрона на энергию порядка 1 Гэвтакой максимум лежит в рентгеновскойобласти спектра.Недостатком известного устройства является то, что при этом интенсивность в длинноволновой части спектра, например в инфракрасной области,значительно меньше, чем в максимумеспектра при таких энергиях,Прототипом данного изобретенияявляется источник электромагнитногоизлучения, содержащий синхротрон спрямолинейнь 1 ми промежутками.ЗОВ известном устройстве прямолинейный промежуток содержит область,свободную от магнитного поля, иэлектромагнитное излучение, испускаемое в направлениях, близких к направлению оси прямолинейного проме 35жутка синхротрона, является суперпозицией двух разделенных по времени цугов волн, испускаемых электронами в краевых полях поворотных маг 40китов, примыкающих к области прямолинейного промежутка, свободнойот магнитного поля. Векторы напряженности электрического поля этих цуговводи имеют противоположное направле 45щИ. В каждом из цугов интенсивностьизлучения в длинноволновой частиспектра достаточно велика, однакоиз-за интерференции цугов волн спектральная интенсивность излучения вцелом в длинноволновой области спект 50ра низка, что затрудняет излучениев этой области для физических экспериментов и является недостатком известного устройства.55Целью данного изобретения является увеличение спектральной интенсивности электромагнитного излученияв длинноволновой области спектра,Поставленная цель достигается тем, что в источник электромагнитного излучения, содержащий синхротрон с прямолинейными промежутками, введена собирающая линза, которая установлена вне прямолинейного промежутка и ось которой совмещена с прямой линией, лежащей на продолжении орбиты в прямолинейном промежутке синхротрона, при этом выполняется условие:Р/1. 1где Р - расстояние от конца прямолинейного промежутка до собирающей линзы;" длина прямолинейного промежутка.Поставленная цель достигается тем, что выполняется условие:где Г - фокусное расстояние линзы.Поставленная цель достигается так"же тем, что выполняется условие:Поставленная цель достигается также тем, что выполняется условие1 = 2 Р(Р + 1.)/(2 Р + )На фиг.1,2,3 изображена оптическая схема устройства для трех различных величин фокусного расстояния собирающей линзы.Устройство содержит синхротрон с прямолинейным промежутком, в начале (точка 1) и конце (точка 2) которого расположены края поворачивающих магнитов, а за точкой 2 в направлении движения ускоряемых частиц расположена собирающая линза 3.Устройство работает следующим образом. Включается синхротрон и осуществляется ускорение заряженных частиц до заданной энергии, в результате чего в краевых областях поворачивающих магнитов возникает длинно- волновое излучение, Ввиду того, что точки 1 и 2 пространственно разделены, линза 3 по-разному воздействует на излучение из этих точек, На фиг.1 показан случай, когда фокусное расстояние линзы Г равно расстоянию Р от линзы до точки 2, в результате чего излучение из точки 2 формируется в виде параллельного потока, а из точки 1 - в виде расходящегося потока. Это снижает эффект интерфе1113002 Техред, И.Ве бру Редактор П.Горьков орре Тираж 801 Под ВНИИПИ Государственного комитета ССС по делам изобретений и открытий 13035, Москва, Ж, Раушская наб., д.каз 360 ное Производственно-полиграфическое предприятие, г,ужгород, ул,Проектная,4 ренции излучения иэ точек 1,2 и повышает.интенсивность Излучения на облучаемом объекте, идущего из точ. ки 2, На фиг,2" показан случай, когда Г = В + 1., где 1. " длина прямолинейного промежутка, В этом случае повышается интенсивность излучения на облучаемом объекте, идущего из точки 1.При установке фокусирующей линзы так,- чтоЫ(Н+ 1.)в2 Р+ 1.как йоказано на 4 иг.3, излучение с конца промежутка будет расходиться под углом Ю , а излучение с начала промежутка сфокусируется и разойдется под углом. При этомо = о( и направление вектора электрического поля волны, излучаемой с начала промежутка, изменяет свое значение на противоположное, При таких условиях в направлении оси, где установлен облучаемый объект, будет распространяться излучение двух цугов, у которых вектор электрического поля волны имеет одинаковое направление и при интерференции интенсивности этих цугов волн будет только складываться, а не вычитаться (как в случае без 1 б линзы ). Это также повышает интенсивность излучения в длинноволновой области спектра по сравнению с прото- типом