H01J 49/06 — электронно- или ионно-оптические приборы

Номер патента: 155567

Опубликовано: 01.01.1963

МПК: G01T 1/36, H01J 49/06

Метки: 155567

...1 ощем выборс значений Н, и распределении напряженности магнитного поля служат магнитными линзам для частиц с импульсом вылетающих из источника под углом а(ао. Если величина фокусного расстояния 1, которым можно характеризогать опт 111 ескую силу линзы для частиц с импу;1 ьсом Ро меньше раССтО 111 Ия ОГ ИСтОЧНИКа дО бЛИжайШЕй ОбдаСтИ ПОВЫШЕННОЙ НанряАВ.енности поля 1 Г ( я 1, то тол 1 р 1 пересечения тряентории настины с осью 2 после прохождения 2-й линзы В 1 или А) р)ао и при соблюдении условия Д)ао частица окажется запертой в магнитной ловушке, образоганной магнитным полем между 2-й и 3-й магнитными катушками (1 очки В и С). В случае, если р(ао при пересечении частицей оси Л в ин 1 ервале между 2-й и 3-й катушками, то после...

Номер патента: 167649

Опубликовано: 01.01.1965

Авторы: Баранов, Малое, Полевой, Щепки

МПК: B01D 59/44, H01J 49/06

Метки: 167649

...и = 3, пространственная фокусировка пучка осуществляется на угол л 1/ 10, т. е. иа угол больший ЗбО. Дисперсия прибора превышает дисперсию известных магнитных спектрометров этого типа в 5 раз, а светимость, даже с учетом частичной экранировки фокусируемого пучка, в 5 7,7 раза больше светимостн известных приборов. При одинаковом разрешении и активности источника габариты предлагаемого прибора в 2,8 раза меньше, чем в приборах с и = 1.10 Серьезной проблемой в магнитных спектрометрах с пространственной фокусировкой на угол больший ЗбО является экранировка детектора от попадания в него частиц первого витка орбиты15 Для этой цели в вакуумную камеру прибора помещена система диафрагм, одна из которых отделяет фоновый пучок от...

Номер патента: 257068

Опубликовано: 01.01.1969

Авторы: Гранберг, Гуменюк, Иванова, Перегуд, Черствев

МПК: G01T 1/36, G01T 7/00, H01J 49/06 ...

Метки: бета-спектрометр, магнитный, призменный

...бета-опектроотетра.Источник 1 всегда находится в центре распределения поля коллиматорной линзы 2, т. е. доля захватываемого телесного угла имеет наибольшую величину, достижимую для данного распределения поля. Увеличение захватываемого телесного угла и получение высокой разрешающей способности произво дится включением более крутого или болес пологого распределения поля. Пучок моноэнергетпческих электронов, сформированный коллиматорной линзой 2, попадает в магнитную призму 3, отклоняется и поступает в фокусирующую линзу 4, аналогичную по конструкции коллиматорной линзе 2. Приемная щель Б, на которую фокусируется пучок, расположена в центре распределения поля фокусирующей линзы 4. Обмотки обеих линз сделаны укороченными,...