Радиоприемник

Зарегис 1 лрироаано а Боро изобр пений .о;.аня С лавное управление электрослаботочной промышленнос"тдтель н- с ействительный изо ван Б. АДИОПРИЕМН 4 арко,",электроро., аа .6 35724 (31(В31 августа 1945 годаняетсн и. 5 нет от 9 я.н 9". год,чан 940 года в Онублконан Ла 5 Весно.з,еств патента распростр Другиенесущеймердля Настояще изобретение касается радиогприемнлков с гьезоэлскт 1:ическим фильтром.Предлагаемый приемник отличается применением отрицательной обратной связи в усилителе промеьутачной частоты для изменения усиления боковых частот при изменении амплитуды несущей частогы, с целью сохранения постоян- НОГО СООТ 1 ОШЕ 1 ГИЯ МЕЖДУ аеМПЛИ- тудами этих частот.В предлагаемом приемнике усиитель промежуточной частоты обладает нормальным усилением на оредней промежуточной частоте и мепьшим усилением на ооковыхастотах.Такое выделение несущей часоты полезно в смысле уменьшения искажений, часто сопровождающх запирание си палов в результате того, что аПлиту,ча несуше 1 частоты падает ниже амплтуды боковых полос. Зто явление носит название селективного фединга и вызывает искажения такого же вида, как и перемодуляция.примепения усиленнойчастоты возможны, напри- острой настройки вручную и индикатору, изьестноа 5 од названием магически 1 глаз, 5 ство,-тва; дя острои,1 томат- ческо 1 Настройки, работа о 1 ци н несущей частоте и т. д.Изобретение поясняется дальнейшим описанием и сриг 57 амн 1 - 5 прилагаеьмого чертежа. В цепь катода лампы)сплителя промежуточной частоты (фг. 1) вклочен шунтированный сопротивлениез Я остро- селективный контур, состоящий из пьезокристалла Х, конденсатора С и индукти:ности Е. На фг. пьезокристалл заменен его экв;валентной электрической схемой.Прежде чем описывать повейоие схемы по фиг. 1, следует отметить, что цель, помещенная ежд землей и катодом лампы Г, дае отрицательную обратную связь. Величина отрицательчой обратно связан определяется импеданцем этой цепи. Хорошо известно, что усиление каскада благодаря такой обратной связи понижается и изменение 5 асиления зависит от характера изменения импеданца.Поэтому прежде чсм перейти к описанию работы усилителя, рассмотрим частотнуо зависимостьи мпеданца, Включенного в катодцую цепь лампы ГВ цепи катода лампы Г на фит. 1 изображены конденсатор С и,катушка 1., соединенные параллельно. Хотя активное сопротивление ооычно на чертеже и не показывается, должно быть понятно, что практически эти элементы от него не свободны. Однако можно показать, что импеданц параллельню соединенных конденсатора С и катушки 1., обладающих активной составляющей сопротивления, эквивалентен импеданцу цели из параллельно соединенных идеальных конденсатора и катушки и чисто активного сопротивления,Таким образом можно рассматривать зквввалентное шунтирующее активное сопротивление как часть переменного сопротивления Я, включенного в цепь катода лампы Ъ (фиг. 1),Чтю касается самого кристалла Х, то, как общеизвестно, его импеданц эквивалентен цепи, состоящей из последовательно соединенных индуктввных сопротивления и емкости, зашунтированной небольшой емкостью.На фиг. 2 эта цепь представлена элементами Х С. Шунтирующая емкость рассматривается как часть подстроечного конденсатора С.Таким образом схему усилителя промежуточной частоты по фиг. 1 можно заменить эквивалентной схемой по фиг. 2 - более пригодной для анализа,На фиг. 3 изображены на комплексной плоскости изменения с частотой проводимости ,контура, включенного в цепь катода лампыпо фиг. 2.На фиг. 3 начало координаг находится в точке О. По действительной (горизонтальной) оси отложены значения активной проводимости. Значения реактивной проводимости отложены по юси мнимых величин (по вертикальной оси). Легко показать, что изменения полной проводимости элементов Р, Ь и С при изменении частоты от нуля до бе конечности представлялся окружностью, При частоте,равной нулю, мы имеем чисто акгжкную проводимость ранную . Это1 ь соответствует точке а окружности. По мере увеличения частюты проводимость описывает окружность по часовой стрелке. На частоте последовательного резонаиса Ь,. и С,. проводимость сделается снова чисто активной, Ее величина при этом1будет рабана -+ , Это соответствует точке Ь, Следует отметить. что независимо от выбора величины1диаметр окружности равенУ При дальнейшем увеличении частты до бесконечности. значение полной проводимости продолжает описывать окружность по направленив 1 часовой стрелки и стремится опять к точке а.До сих пор мы рассматривали только сопротивление и последовательную резонансную цепь. Что касается элементов С и Ь, то, поскольку они свободны от потерь, их. проводимость чисто реактивпа на всех частотах и должна цсегла откладываться по вертикальной оси. При возрастании частоты от нуля до бесконечности сумма этих двух реактивчых проводимостей движется по вертикальной оси от мичус бесконечности до плюс бесконечности. Полная проводимость цепи пп фиг, 2 получается на любой истоте путем сложения полной проводимости, выражаемой соответствующей точкой круга, с реактивной проводимостью, выражаемой соответствующей точкой вертикальной оси, Полное сопротивление этой цепи равно величине, обратной результату сложения.Предположим, что емкость,". по. добрала так, что частота параллельного резонанса У, и С равна частоте последовательноо резонанса 1 и С. В этом случае реактивная проводимость ветви из С и 1. становится равной нулю на частоте, при кото. рой полная проводимость остальной части цепл делается чисто активной и соответствует точке 6, Кроме того, если в качестве 1, и С примеи яю вся катушки и конденсаторы обычных величин, то проводимость этаких двух элементов остается относительно очень малой в узком диапазоне частот, в котором полная проводимость остальной части описывает почти всю окружность. Следовательно, полная проводимость всей цепи имеет абсолютную величину, изменяющуюся в зависимости от частоты, согласно кривым, показанным на фиг. 4, Здесь сплошная (кривая соответствует большой величине Р, а пунктирная - малой величине, Относительное увеличение проводимости на резонансной частоте кристалла может быть уменьшено в любой степени выбором малой величины Я,Рассмотрим далее такой подбор величины С, прги котором на частоте кристалла комбинация Ь и С не настроена в резонанс. В этом случае полная проводимость, так же как и раньше, имеет максимум, но на других частотах она падает до величины, определяемой как величиной Я, так и величиной проводимости. Исключение составляет одна частота, на которой реактивная проводимость кристалла рабана и противоположна реактивной проводимости комбинациями Л и С. На этой гастоте полная проводимость пада 1ет до величины - . На фиг. 5 покадано качественно действие небольшого увеличения С по сравнению с величиной, соответствующей резонансу, Такая же кривая, только с провалом с другой стороны резонансной частоты кристалла, получится, если взять емкость немного меньше указанной велинины. Относительные величины отклонений от средней величины снова могут быть уменьшены путем уменьшения Р. Частотная кривая типа, показанного на фиг. 5, бывает полезной, если надо подавить одну единственную частоту, лежащую близко к желаемой несущей частоте.Частота, на которой происходит оодавление, может регулироваться соответствующей установкой величины С. Рассмотрим теперь фиг. 1. Здесь схематически изображено супергетеродинное приемное устрэйство. Это устройство содержит конвертер 1. Настраивающийся входнои контур 2 этого конвертера может быть связан с любым неточного сигнала, Например, сигнал можед оыть предварительно усилен в одном или более каскадов усиления. Цифрой 3 обозначен настроенный контур обычного тетеродина, Этот контур настраивается,во всем диапазоне на частоту, отличающуюся от частоты сигнала на величи 1. промежуточной частоты.Для настройки контуров 2 и 3 применена общя рукоятка, хорошо известная всем знакомым с предметом. Выходной контур настроен фиксированно на желаемую величину промежуточной частоты.Входной контур 5 усилителя Ъ промежуточной частоты настроен на ту. же величину промежуточной частоты.Усилитель 1 может принадлежать к любому пппу. Катод усилительной лампы заземлсн через цепь, содержа щуо пьезоэлектрическиг кристалл Х. Кристалл зашунтирован переменным сопротивлением Я и комбинацией Е и С, настроенной параллельный резонанс. Нормальное отрнцательное смещение подается на управляющую сетку от любого источника через сопротивлечие 7. Если для этого применяется смеще- ние авторегулировки силы сигнала АРС, то явление усложняется тем, что в случае стильных сигнало . вызывающих оольшое напряжсни авторегулирогки, сильно уменьшается крутизна лампы 1. Благодаря этому, в свою очередь, уменьшается относительное действие отрицательюй обратной связи. Этим обстоятельством можно воспользоваться для того, чтобы осуществить выделение несущей частоты только при слабых сигналах, прп которых это особенно полезно. Смещение ЛРС может быть получено из сигналов промежуточной частоты любым из известных способов. Можно, напрнмер, связать с контуром 8 или 9 вьшрямит:чь, выходное нз11 ряжение которого может бь 1 ть использовано как смещение на сетке 6,Лнодная цепь усилителя содержит контур 8, настроенный на 1 ромежуточную частоту.Для передачи несущей частоты на второй детектор контур 8 связан с коятуром 9. Конечно, контур 9 можно связать и с дополнительным усилителем промежуточной частоты для усиления этой последней перед демодуляцией. После демоду Ятор можно использовать усилитель звуковой частоты н репродуктор любого типа.Трансформаторыи Т - о.О- совые тралсформаторы. Усиление каскада тем более умевыдается пО сравнеНию с нормальными, чем выше импеданц цепи, включенлой в цель катода. Следовательно, усиление тем больше, чем больше проводимость этой цепи. Таким образом фиг, 4 и 5 представляот сооой также и усиление каскада вблизи резонансной частоты кристалла, Частоты, лежащие вне полосы пропускания трансформаторов Т, ослабляются этими последними, независимо от отрицательной обратной связи. Таки 1 м о оразом небольшой подъем кривых по фиг. 4 и 5 на частотах, далеких от резонанса (от несущей ча 1 стоты), слаоо влияет на общую избирательность усили 1 ельного каскада.Таким образом действие 11 редлагаемого у 1 строкств 11 следующее: 1 )ри С, настроенном , резона 1. на проь 1 ежуточную ча Готу,О(е 1 ь 1 а о," сидение па 1 г нор ь 111 льнои веичине. ПО мере увеличения 7 усиление боковых часто. значительно уменьшается, , то н" 1 я как усиление несу цек исто г: . уменьшает 1 ся только незначительно, в завнсимости От эквивалентного последовательного со 1 ров 11 влен 1:.;. кристалла. Таким образом не 1 сущ 1.Я частота может Оыть вь 1 делена влюоой сге 1 еш", тогда как усиление н. протяжении всех боковых полос остается равномерным.2) ЕСЛИ ЕМКОСТЬ КОНДОНСатОРа соответствуюшим образом измснить, то не только выделяечся нес щая частота, но и подавляется др- гая 1 астота, величина котороЙ о:.- ределяется степенью расстройки конденсатора. В этом случае ст"- пень выделения и подавления такж.11 ожно регулировать выбором чели- чилы Р,(реяс атон Радиоприеь 1 ник с пьезоэлектрнч- скиз фильтром, о т л и ч а ю щ и йс я применением в усилителе прэмежуточной частоты обратной отрицательной связи дляизменения усиления боковых частот 11 ри изменении а.ш 1 литуды несущеи частоть, с целью сохранения постоянн 1 эно соотношеГия .леж 1 у амплиту;1,.ми этих частот.