Способ измерения температуры по тепловому излучению

(61) Дополнительное (22)Заявлено 96.3.01 с присоединением за 23) Приоритет Государственный номнтв СССР оо делам изобретений н открытий. Дата опублик Авторы обретен чек, В. М, Джайзаков, А. С, ИванцеМаксимов и Н, Н. Тындык(71) Заяви Институт ядерной физики АН Казахской ССР ОБ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТПО ТЕПЛОВОМУ ИЗЛУ.ЧЕНИЮ РЫ Настоя е изобретение относится крения температуры, а точм измерения температуры тел по их тепловому излуизвестной излучательной ехни ее к способааскаленныхению при непособности,Известныия температ зличные способы измер ово ы тел по их посо излучени 0 еделениятелейпредемый источь исследуе- эталонного ла ыбор спетральным на, а кроь источ гда воэее близким к пред бесконтактный спосо ратуры, позволяюши лагаемому б измер й опреявляетс ния тем В известных с бах опртинных температур излучагается закрывать исследуник отражателем и сравниватмый поток с излучением отисточника 1.Таким образом, нужен вциального с известным спеккоэффициентом черноты эталоме того необходимо закрываник отражателем, что не всеможно,Наибол делять истинную температуру с достаточно малой ошибкой без знания спектральных коэффициентов черноты и заключающийся в засветке образца, измерения стационарной темновой проводимости аномального фотопроводника и вычисления температуры по зависимости величины стационарной темновой проводимости от температуры излучателя 2,Однако в данном способе определения температуры по величине темпового уровня аномальной фотопроводимости для каждого отдельного измерения необходимо много времени, так как установление стационарной темновой проводимости составляет несколько часов.Целью настояшего изобретения является уменьшение времени определения температуры с нескольких сотен минут до пяти-десяти минут..Эта цель достигается путем измерения величийы стационарнойсветовой (т,е. на свету) проводимости аномального фотопроводника по величине интен6 93132 ЫТ 40 сивности потока излучения от раскален - ного тела, редуцированной до величины интенсивности при градуировке, определения температуры источника излучения по градуировочной кривой.На фиг. 1 показана в относительных. единицах зависимость компонент стационарной световой фотопроводимостиот интенсивности теплового излучения; на фиг. 2 представлены зависимости стационарной световой проводимости от температуры излучателей; вольфрама(кривая 1) и графита марки ГМЗ (кривая 2), полученные при равных интенсивностях засветки.При засветке аномальных фотопровод-, ников наблюдаемое значение стационарной световой фотопроводимости можетбыть рассмотрено как сумма двух ком- понент где Я - .величина аномальной стационарТной темновой проводимости;8- компонента фотопроводимостиИнормального типа,Величина 8 (кривая 2) на фиг. 1не зависит от интенсивности, являясьтолько функцией температуры источника.Нормальная компонента З (кривая 1),в основйом, определяется интенсивностьюизлучения. Поэтому, имея калибровочнуюкрйвую зависимости стационарной световой проводимости фотопроводника от температуры, редуцируя интенсивность из" " лучения от излучателя до величины, использовавшейся при градуировке, можноопределить температуру объекта постационарйой световой проводимости,Уменьшение времени измерений достигается благодаря тому, что отпадаетнеобходимость выжидать установлениястационарного темпового уровня, Это позволяет уменьшить время одного измерения в 5-10 раз.Предлагаемый способ измерения позволяет определять температуры близкие к истинным, Данные, представленныена фиг. 2, свидетельствуют о том, чтодаже в случаях сильного различия вспектральных коэффициентах черноты,как это имеет место для вольфрама и10 графита, значения температур отличаютсялишь в пределах 30 50 градусов.Таким образомпредлагаемый способизмерения температур, включающий редуцирование интенсивности излучения от15 объекта к интенсивности при градуировке,,измерение стационарной световой фотопроводимости и определение температуры по градуировочной кривой,позволяет быстро измерить практическиистинную температуру объектов с раз- .личными коэффициентами черноты,формула изобретения Способ измерения температуры потепловому излучению, заключающийся визмерении величины стационарной проводимости аномального фотопроводника,возбужденной тепловым излучением источника, о т л и ч а ю щ и й с я тем,что, с целью уменьшения времени измерения температуры, измеряют стационарную световую проводимость, возбужденнуюФтепловым излучением источника, интенсивность которого редуцирована до величины, равной интенсивности при градуировке.Источники информации,принятые во внимание при экспертизе1, Патент Великобритании14 36 1 80, кл, 8 1 А, 1 976,2. Авторское свидетельство СССР474699, кл. 6 01 У 5/20, 1975,ДОО Составитель 1. лтыевРедакто О. Колесниково Тех ед Г Мигай Ко екто 1, Сте Заказ 6063/10 иал 111 П "Патент", г, Ужгород, ул. Проектиа Тираж ИИ 11 И Государст ио делам изобр 035, Москва, М( 66 1 одписдоеенного комитета С(;(;1тений и открытий35, Раушская наб., д. 4/5